нахождения в одной точке нескольких субстанций © различ- ными физическими свойствами. Уравнения могут быть представ- лены в виде, не разделенном по компонентам, и тогда в уравне- ниях персноса компенсируются внутренние силы. Весьма важно, что уравнения Ф. И. Франкля справедливы во всех областях потока, в том числе и на его границах, что и реализует впервые А. К. Дюнин в своем исследовании. В отличие от Ф. И. Франкля, А. К. Дюнин применяет спо- соб последовательного осреднения — сначала_по объемам ком- понент, а затем по промежуткам времени. Это дает возмо! ность получить, в частности, уравнение турбулентной диффу примесей Шмиата, положенное в оскову современной диффузи- онной теории движения взвесей. Однако главным результатом исследования является выяснение факторов взвешивания тя- желых частиц турбулентным. потоком 'Для этой цели составляются дифференцнальные уравнения перекоса импульса и массы для плоского квазистационарного, горизонтального и ОдНородного вдоль по теченню потока над плоскостью, поверх которой расположен тонкий «дефлируемый»> слой (понятие, скодное с «активиым» слоем русла); движение пропсходит в гравитационном поле. Интегрирование уравцений и анализ результатов показывают, что главным фактором. взвешивания является перепад давлений в потоке по его гл бине. Для подъема тяжелых частиц потоком определяется ‘условие 7(о)= П () —Т (2а) > 0, (1.25), тде / — «нагрузка» потока, равная массе (с учетом архимедовой силы) поднятого зернистого матернала, отнесенного к едичице площади подстидающей плоскости; / (хз) — перелад `нормаль- ного молекулярного давления по глубине потока без учета пульсаций в жидкой и твердой фазах; Т`(2з) — добавление & нор- мальному давлению, вызванное диагональными составляющими жидкой и твердой фаз, т (к) =1(= 9( + оя (а (1.26) Здесь р, р — плотности ЖИдкой н твердой фаз; @, ©5 — вертикальные составляющие пульсаций; полукруглая скобка означает пространственно-временнбе осреднение пульсаций, В результате пониженного давления поток, по выражению Дюнина, как бы всасывает тяжелые частицы из придонного дефлируемого слоя. Анализ показывает также, что © насыще- ннем потока взвесью пульсации жидкости `должны умень- шаться. Опыты с песко-ветровыми потоками, проведенные А. К; Дю- ниным и под его руководством, подтверждают наличие недо- статка давления у дна осветленного потока, который умень- 18 шастся илн исчезает с насыщением потока взвесью. Харак- терно, что в исследовании н в описаниях опытов нет сведений. © налични крупномасштабных пульсаций в чистом потоке, од- нако обнаружено, что в опытах с потоком, насыщенным взвесью, появляются характерные кхуписидсштабиые пульса- щин, сходные с опиеанными М. А. Великановым. В связи с этим низкочастотные пульсации скорости несущей компо- ненты играют, по-видимому, важную роль в процессе переноса примесей [56, . 40]. В исследованиях _ Дюнина, относящихся преимущественно к воздушным потокам, содержатся решения, важные для вод- ных потоков, Примером может служить вывод, что макропуль- сации продольной скорости определяют условия образования: начальных грядовых форм русла; даются соответствующие ‘уравнения. Характерио, что в исследованиях Дюнниу ке понадобилось решение вопроса о распределении концентрации, нли мутности, взвесей о глубике потока, имеющем решающее значение в диффузнонной теории взвешивания. В целом направление ис- следований Дюнина представляется перспективным для разви- тия теории движения русловых потоков,