обобщений опытных данных. В последних своих работах Гонча- ров отказался от Первоначальных предположений о ВлиЯнии «потолка» взвешивания на расход наносов и деления их на дон чые и взвешенные и рассматривал движение наносов совместно; его обобщенная формула для погонного расхода накосов имеет вид т |)(| -). (1.23) где ф— параметр турбулентности, увеличивающийся от еди иицы с уменьшеннем крупности от 15 мм; — размер частиц; , 0„ — средняя и предельная ` непередвигающая скорости_ по“ тока. Гидравлическая крупность частиц в формуле отсутствует, а их размер находится в числителе, действительное влияние размера частиц отражается в формуле через параметр турбу- лентности и непередвигающую скорость, В структуре формулы, по-видимому, отразилось смешение двух видов движения: грядового н во взвесн. Однако харак- терно, что у В. Н. Гончарова, так же как и у Г. И. Шамова и многих других исследователей, изучавших движение донных наносов, расход наносов при достаточно большой скорости те- чения пропорционален скорости в четвертой степени, т. © так же как и расход наносов взвешенных. Такое сходство` указы- вает на сходство механизма обоих видов движения наносов Исследования ` Гончарова в целом явились важным этапом в происшедшем за последние десятидетия процессе познания законов ` движения наносов и русловой гидравлики. Его фор- мула для предельной скорости 1938 г. (см. гл. 4) применяется и в настоящее время. Вопросы движения наносов И. И. Леви рассматривает пре- имущественно на основе опытных наблюдений В. С. Кнороза и других исследователей. Теоретические его разработки отио- сятся _ пренмущественно — к движению донных наносов [100]. Ему принадлежит вывод уравнений начала подвижности н дви- жения донных наносов; согласно последним, удельное насы- щение (мутность) и расход донных наносов приблизительно пропорциональны средной скорости соответственно в третьей и четвертой степени. В связи с прямой зависимостью средней мутности потока в диффузнонной теории от придонной мутно- сти И. И. Леви считает возможным применить для опредедения последней свою формулу для донных наносов в виде з | а о5 е(2) () (1.24) Однако он тут же замечает, что, согласно опытным данным „В. С. Кнороза, придонная мутность при определенном насыще- инн потока взвесью всегда достигает предельно возможного. для потока значения, а именно 5о=0,3-+04 (согласно М. А. Ве- 16 ликанову, максимальная относительная мутность равна 0,38). В поздней своей работе И. И. Леви склоняется к применению. для учета взвешенных наносов «закона куба скорости» [102] 1.3. Исследования механики взвесенесущих потоков: Изложение работ Г. И. Баренблатта [95] и Ф. И. Франкая [15, 154 155] сделано Н. А. Михайловой [114] и др. Ограни- чимся здесь выяснением их особенностей в плане нашей задачи. Для своей тёории Баренблатт принимает следующие исход- ные положения: уравнение баланса турбулентной энергии уста- новившегося движения, уравнение днффузнонкой теории мут- ности, уравнение Буссинеска и гипотезы А. Н, Колмогорова для локально-изотропной турбулентности, Привлечение гипотез Колмогорова ограничивает применимость теорни областью те- чений, достаточно удаленных от стенок. Решение Баренблатта ограничивается — малостью — частип, малостью мгновенных ускорений потока по сравнению с уско- рением свободного падёния и допущением, что продольные ком- поненты мгновенной скорости частиц и жидкости совпадают. `Наблюдениями Михайловой установлено, что средние скорости частиц мелкого песка и воды практически совпадают по всей глубине потока, кроме придонной области, но диеперсия про- дольной составляющей скорости частии значительно мепьше, чем воды [114, е. 75 и 79]. Полезным результатом в решенни Баренблатта ` является доказательство уменьшения пульсаций с ростом содержания взвеси в потоке Важную роль в развитии тсории играют работы Ф. И. Фран- кля, его система уравнений взвесенесущего потока. Система уравнений Франкля содержнт уравнения неразрывности для жндкости и твердых частиц и уравнения осредненного движе- ния, энергии осредненного движения и пульсационной энергии. Система уравнений незамкнута: количество неизвестных значи- тельно превышает количество уравнений. Замыкание уравнений возможно с привлеченнем — различных гипотез и допущений, один из способов предложил сам автор.. Дифференциальные уравкения Франкля послужили основой ‚для последующего развнтия механики взвесенесущих потоков, прежде всего в работах А. К. Дюпина [55, 56]› Он отмечает следующие особенности, делающие их удобными для анализа: вместо обычного временного осреднения мгновенных физиче- ских величнн применено их пространственно-временное осред- иение по любой постоянной области и люЮбому постоянному отрезку временн. При таком осреднении существенно разрыв- ых функций получаются строгие уравнения — диспереонда, непрерывные в пространстве и времени, что не удается сделать при временном осреднении вследствие невозможности 2 Заа 261 и