ВЕСТНИК ИРРИГАЦИИ _ 4 Интегрируя дифференциальные уравнения движения взвешенных частиц, дви-- жущихся. в эллиптическом: вихре, Н. Е. Жуковский пришел к выводу, что дой- жение частицы слагается из движения по эллипсам, подобным и концентриче: ским © линнями потоков, при чем частица удаляется от центра, и иЗ движения по эллипсам, подобным линням потоков, но щцентр которых едвинут по горизой- тальной оси отпосительно первых, при этом движении чаетица приближается к центру При наличии определенных начальных данных, произвольная _постоянная в ‘уравненин, определяющем траэкторию второго движения, обращастся в нуль, и тогда вихрь стягивает взвешенные частицы, приближая _ их к центру эллипсов с убывающими осями. `Наибольший, размер. частиц, которые будут оставаться подвешенными в ука- занной выше точке, определяется распредечением — скоростей и ` шероховатостыю русла, Для определения завнсимости между глубиной и Критической — скоростыю, при которой ме происходчт осаждения маносов данной коупности, Н. В. Жу- копекий, - исходя из предаодожений Буссинеска, получает тот же параболический: кон_распределений для скоростей, © которыми движутся , оси _ Эллиптических вихрей, и определнл угловую скорость вихря, котораяуменьшается по мерс уда- лений от дна канала. Приравнивая значение угловой скорости, полученной мз выражения распр деления скоростей, ее эначению, полученному из уравнения Функцни тока, о- торое зависит от шероховагости дна и крупности частиц, и Которое при._посто- янстве этих пелкчии токже постоянно, получаем ` линейную зависимость между. глубиной и средней скоростью потока, при котором не происходнт осаждения: пэвешенных частиц, вида Ф-= Ву, где Ч—есь глубина, У—средняя скорость При выподе формулы для распределения скоростей было принято, что лц подоижен центр. нижнего вихря, следовало же принять, что неподвижны. частицы жидкости, прилегающие ко дну, для чего надо приложить скорость, ранную п0 о скорости нижней частицы жидкости 2\_5' ‚ ме цив зависят от шероховатости м. нанбольшей гидравлической крупности наносов. В виду этого формула для. критических скоростей имест вид 4 = В (\/_2 величине и направл ' Фар ы где В=-=8Р. Т Г) где А=С?, а С = -; постоянная зависящая 9А° 9(& + тр Ук от вязкости. Линейную заоисимость Н. Е. Жуковский — получил и из экспери- ментальных — данных Кемнеди, если только не стремиться свести Кривую: К мачалу координат и принять во внимание лишь точки лежащие вне пределов гиперболы, удовлетворяющей уравнению — М. =# No, (где В — постоянная _ Рей- Ф польдса в— вязкость, — плотность жидкости) и отграничивающей область струй- чатого движения от турбулентно "Теория Н. Е. Жуковского, помимо того, что она дает для критической скорости и глубины зависимость, теоретически обоснованиую, ингересна еще н в том, отношении, что она дает физическое представление -о фиктивных — Буссине» сковских средних местных скоростях, и при помощи её наглядно выясняется `об- ‚щеизвестиный факт, что пульсация у дна потока сильнее, чем. у поверхности. Для экспериментальной проверки ее весьма важно изучение распрецеления ` скоростей !