Рис. 4. Зависимость скорос- 
и\
тей ламинарного (а) и тур- 
‚
булентного (6) потоков от
расстояния до дна русла Л:
АЯ -— прирост расстояния Н; 
А”{.
у — скорость потока; Ду —
прирост скорости #; Юд 
—
длнная 
скорость; 
Упов
скорость потока у поверх- 
оана
носТи 
4и
а
слоями воды в придонном слое в горизонтальной плоскости А, разде-
ляющей два слоя потока с разными скоростями, то увидим, что ниж-
ний слой, обладающий меньшей скоростью из-за близости к дну русла,
тормозит верхний слой с силой трения Ё, характеризующейся формулой
Р = ц АУН,
где и — динамическая вязкость, величина, обратная текучести. Она_характеризу-
ет внутреннее трение жидкости и измеряется в Па - с. Вода при 20 С характери-
зуется величиной динамической вязкости, равной 1,002 1073 Па . с. Эта величина
резко уменьшается при нагревании.
Внутреннее трение жидкости в ламинарном потоке может быть
охарактеризовано 
также 
кинематической 
вязкостью Ш0, 
выражаемой
через отношение динамической ВЯЗКОСТИ 1 < ПЛОТНОСТИ ЖИДКОСТИ р:
у = и/р.
Турбулентное течение жидкости возникает, когда скорость потока
жидкости превышает определенное критическое значение. В этом случае
в жидкости начинают образовываться вихри, препятствующие течению,
то есть турбулентным называется вихревое течение жидкости. Внутрен-
нее трение в таком потоке обусловлено не только взаимодействием
молекул, но и взаимодействием вихрей.
Скорость в каждой точке турбулентного потока непрерывно изме-
няется во времени, поэтому для описания турбулентных потоков исполь-
зуют представление о пульсации скорости. Для ее измерения применяют
термоанемометры. 
Турбулентный 
поток 
характеризуют 
значением
средней скорости его за период измерения по данному направлению
и пульсацией скорости. Среднюю скорость потока находят путем мно-
гократного измерения ”мгновенной” скорости в точке по трем на-
правлениям.
Пульсация скорости турбулентного потока — разность между ”’мгно-
венными” и средними значениями его скорости. Скорость в какой-
либо точке турбулентного потока можно разложить на три составляю-
щие:
и=й +и' { и=у+Ти ; ИнИ тИ', 
27