сечение потока в единицу времени. Между расходом, скоростью и жи-
вым сечением потока имеется тесная связь. Через поток с поперечным
сечением в виде параллелограмма (например, поток в лотке с прямыми
вертикальными стенками) при постоянной скорости @ за время г прой-
дет объем воды, равный объему параллелепипеда с основанием 5 и высо-
той, равной скорости и, умноженной на время . Расход воды в этом
случае будет
О = 5ит]1 = 5и.
Это 
уравнение справедливо для потока, в котором скорость во всех
точках живого сечения одинакова. В реальных потоках средняя скорость
в каждой точке живого сечения меняется в зависимости от расстояния
до дна потока. Наибольшая скорость обычно наблюдается у поверхнос-
ти потока, наименьшая — у дна. Расход воды @О в таких потоках опреде-
ляется живым сечением $ и средней скоростью потока », то есть
О = $у.
Для характеристики поперечного сечения руслового потока в рас-
четах используют понятие гидравлического радиуса К, который пред;
ставляет собой соотнощение площади живого сечения руслового пото-
ка к его смоченному периметру р. Смоченным периметром называют
длину периметра потока в плоскости его поперечного сечения.
При поперечном сечении потока в форме прямоугольника с основа-
нием Б и высотой й периметр смоченности р равен Ь + 2й. Гидравли-
ческий радиус широких потоков (А » й) приблизительно равен глубине
потока, то есть К ^ Й.
Реальные потоки прорывают русла, поперечное сечение которых
редко имеет прямоугольную форму, но приведенное соотношение между
гидравлическим радиусом и средней глубиной потока применимо к рус-
лу любой формы, если ширина потока намного превосходит его глуби-
ну. При характеристике движения потока различают ламинарное и тур-
булентное течения.
Ламикарным называют такое течение жидкости, при котором су-
ществующее внутреннее трение слоев воды не вызывает образования
вихрей. В этом случае трение слоев обусловлено только взаимодейст-
вием молекул воды и возникает между ее слоями, движущимися с раз-
ной скоростью. Различия в скорости движения обусловлены замедле-
нием движения слоев на границе с дном и стенками русла, оказываю-
щими на них тормозящее воздействие. При увеличении расстояния от
дна русла Н на постоянную величину АН изменение скорости потока
происходит на одну и ту же величину А», то есть градиент скорости
Д»/АН разных слоев потока является величиной постоянной, равной
У(Н. Зависимость между скоростью потока и расстоянием от дна носит
прямолинейный характер (рис. 4).
Преодоление различий в скорости слоев происходит под воздейст-
вием определенной силы . Если рассмотрим взаимодействие между
26