Испарение с водной поверхности или испаряемость“'. Кинеп‘і-
ческая теория испарения воды и льда. В 1926 г. Шулейкин опу%-
ликовал стройную концепдию о механизме испарения воды”.
Он исходил из кинетической теории вещества, созданной для ис-
следования движения молекул идеального газа, но оказавшеис›;[
приложимой к реальным газам, к жидкостям и даже к т-верды;\0
телам. В частности, для жидкостей так называемую среднюЬ
квадратическую скорость движения молекул можно выражат
соотношением
от 
5КТ 
(62)
т
где о% 
— скорость в м/сек; и К — константа БольцмЁна; Тг:;›
абсолютная температура; / — масса молекулы воды. 
асчетиия
формуле показывает, что в пределах между точками замерзё 
я
и кипения воды средние квадратичные скорости молекул 
вод
возрастают от 613 до 715 м/сек“.
Находясь в хаотическом тепловом движении, молекулы воды
в пограничном слое вода — атмосфера, двигаясь по нормали к
поверхности воды со скоростью, превышающей среднюю, проры-
вают водную пленку и выскакивают в атмосферу. Е’абота‚ про-
изводимая молекулой при пробивании поверхностной пленки, от-
несенная к массе одной молекулы, равна скрытой теплоте испа-
рения. В тончайшем приповерхностном, слое атмосферы над вод-
ной поверхностью создается насыщенность водяным паром, близ-
кая к критической при данной температуре. Движение молекул
воды и в этом слое, естественно, продолжается. Часть из них
имеет направление в сторону водной поверхности и, ударяясь ©
‘ нее, может поглощаться водой, повышая 
ееё температуру, или
° упруго от нее отскакивать. Большая же часть их, в силу повы-
шенной упругости пара, насыщающего пространство в погранич-
ном е водой слое, внедряется в атмосферу.
Так как при испарении воды расходуется скрытая теплота
парообразования * и в атмосферу выскакивают молекулы воды,
1 До сих пор в сельскохозяйственной литературе нет единства в ПЁЁ%ЁТИЯХ
«испарение» 
и 
«испаряемость». - Например, 
И. К. 
Тихомиров 
( 
) 
еРЁ
©. С. Познышев (1937) 
под испаряемостью понимают испарение воды, отм
ченное в испарителе (в приборе), а под испарением — истиниое испарение, на-
блюдаемое в водоеме. А. И. Будаговский (1964) под испаряемостью пойимает
испарение воды с поверхности «насыщениой почвы» и т. Д. В дальнейшем
тексте, в сравнительных целях, под испаряемостью понимается испареиие ©
водной поверхности в испарителе Вильда, а под испарением 
— испарение воды
с поверхности почвы в любом ее состояНиИ. 
_
* Ё В. Шулейкии. Кинематическая теория испарения. Ж. русского
тощие.
из„хим. общ-ва, 1926, т. 58, стр. 527 и последу
% ` В. 
Шу;лейки н. Физика моря. Изд-во А1’°1 СССР, 1953, стр. 765.
* Для испарения 1 г воды требуется 606,5—0,695 ° мкал, а для испарения
1 г льда или снега 686,5—0,695 Р мкал, @ — температура на испаряющей 1п0-
верхности. -
196
обладающие наибольшей кинетической энергией, то испаряющая
водная среда снижает 
соответственно 
свою температуру. Для
поддержания ее на определенном уровне, необходим приток теп-
ла извне.
Одними из первых опытов над испарением жидкостей были
опыты выдающегося английского химика и физика Джона Даль-
тона (1801 г.) !. Основные его выводы сВводятся к следующему:
!) интенсивность испарения различных жидкостей неодинакова:
2) количество испарившейся жидкости прямо пропорциовально
площади испарения при прочих равных условиях; 3) испарение
возрастает при повышении температуры поверхности 
испаряю-
щейся жидкости и атмосферы; 4) испарение воды возрастает, ес-
ли воздух над ней находится в движении; 5) испарение воды тем
больше, чем меньше относительная влажность атмосферы. Выво-
ды Дальтона, кроме второго, в общей форме сохраняют силу и
леперь. Что касается тезиса второго, то в последующих работах
экспериментально доказано, что количество воды, испаряющей-
ся при неподвижном воздухе с поверхности круглого сосуда, про-
порционально первой степени радиуса сосуда, а не квадрату его 2.
По данным американских исследователей, увеличение диаметра
испарителя свыше 3,5 м уже не сказывается на величине регист-
рируемого испарения $.
Для выражения интенсивности испарения с водной поверхно-
сти предложено несколько эмпирических формул. Наиболее про-.
стая из них, приписываемая Дальтону *, имеет следующее выра-
жение (в отсутствии ветра):
ОтК(в—е)«—?%)——мм/сут, 
(63)
где © — интенсивность испарения; в — критическая и е фактиче-
ская упругость водяных паров при 
данной температуре 
в 
мм
ртутного столба; (е — е) — дефицит насыщения воздуха паром в
тех же единицах; К — коэффициент диффузии водяного 
пара,
пропорциональный разности упругости пара, насыщающего про-
странство при температуре испаряющей поверхчости и упругости
пара в окружающем пространстве, куда диффундирует водяной
пар; Р — барометрическое давление в мм ртутного столба.
Согласно приведенной формуле, испарившаяся вода в даль-
нейшем распространяется в атмосферу в процессе: диффузии па-
ра, при которой молекулы воды в их беспорядочном движении
! Д. Дальтон. Сборник избраиных работ по атомистике (1802-—1810).
Перевод с английского, Л., 1940.
0. Оа|!оп. С1бег+ Аппа!еп, . ХУ, 1801.
* В. В. Шулейкин, Физика моря, Изд-во АН СССР. М., 1953, стр. 773.
. 
3 С. КоВуег а. Ро!апббее. «Ргоссейпев о Noе Ат. $ос. 
о! Слуй
Епе.» Рейг. а. Мау, 1933.
* По другим источникам автором её является Август (см. В. Н. Оболен-
ский, Метеорология, ч. 1, Гидрометиздат, 1938, стр. 345).
197