Очевидно, эти 4—5% 
(а на глубине 10—95 см около 10%)
воды капиллярно-подвешенной передвинулись в зону испарения
воды у поверхности почвы.
Временное повышение влажности почвы в поверхностном ее
слое (см. кривые 6 и 8) вызвано выпавшими осадками. Однако
зона смоченности в этом случае не достигла глубины ранее про-
сушенного слоя.
Равновесная влага, оставшаяся в почве после 
физического
испарения (см. рис. 64, а, глубже 50 см), содержит в себе зна-
чительный процент доступной растениям воды. Об этом можно
судить по расходу воды на соседнем изолированном участке под
лесом, где совмещалось физическое и транспирационное испа-
рение влаги. Как видно из данных рис. 64, б, влажность почвы
под лесом до глубины 250 см к концу лета (2/1Х) упала ниже
влаги завядания растений, приравненной к полуторной макси-
мальной гигроскопичности, и составила 
1/2—1,3 этой 
водной
«константы» (см. кривую &)
Суммируя выводы всех исследователей, материалы которых
здесь использованы, можно считать доказанным, что часть воды
капиллярно-подвешенной в почве при наличии градиентов влаж-
ности, температуры, осмотического давления может передвигать-
ся в Жидкой форме к поверхности почвы, вниз и в стороны. Если
при этом вода с поверхности капилляров испаряется, то почва
сохнет во всей зоне капиллярного передвижения, В местах непо-
средственного испарения воды расход ее будет наибольший, а
по мере удаления от них он будет затухать. В соответствии 
с
этим возникло понятие о капиллярном потенциале в почве. Он
определяется разностью капиллярного давления в двух сопри-
касающихся смоченных слоях: чем больыше 
эта 
разность, тем
выше капиллярный потенциал и тем интенсивнее будет передви-
гаться капиллярная влага из зоны с менышим 
отридательным
давлением в зону с большим отридательным давлением.
В 1907 г. Букингэм (ВисКтейат) ввел 
понятие 
о 
«капил-
лярной проводимости» почвы. «Капиллярная проводимость (2.)
зависит главным образом от содержания воды в почве й, следо-
вательно, является величиной переменной не только от одного
пункта почвы до другого, но также во времени в каждом данном
пункте» 
!.
Второй величиной, определяющей 
плотность 
капиллярного
потока, является сила притяжения воды к почве (интенсивность
пилляров с малой активной порозностью, когда всасывающая сила менисков
уравновешивается 
или 
почти 
уравновешивается 
силой 
трения 
движущейся
в 
Капилляре воды 
о 
поверхность 
адсорбированных 
пленок 
(см. 
рис. 54);
2) пленочная вода; 3) вода угловых пор (\М!пКе!уавбег, по Цункеру), разоб-
щенная двумя первыми формами воды.
! Е. Виск! побат. $ифез оп #Noе тохетет{ о! 5ой! тойвиге. 0. $. Оер!.
о? Авт. Вигеац о? 50й. ВиПеНп, No 38, 1907.
148
смачивания) в каждом данном пункте („Ф) и градиент фа—п— ЁЬЁ‹Ё-
который ф увеличивается через каждый 1 см пути Ёк:ниё) 1вле
нии капиллярного потока благодаря тому, что содер
т в том же направлении.
° ПЪЧЁЁПЁЁЁЁ:Я ПОНЯТИЯМИ «Ё‹апиллярной проводимости» _ И(ёЁа:
диента притяжения воды к почве, Букингэм по вне};ш;‹:здносги
мальной) аналогии с законом Фурье и Ота © теплол;:1 ЗОя
и электропроводности сред, предложил уравнение д
ристики капиллярного расхода воды:
о=^5, 
: 
(48)
где @ — капиллярный расход воды, характеризуемый Ёл‹;›;;і;;‚;ы‹;
капиллярного потока или 
массой воды, которая ы рПе д
| сек через 
1 см® воображаемой поверхности ...')Ч?Е:—;казилляр—
кулярной к направлению капиллярного потока; 
анаПалТяр,
ная проводимость 
почвы; 5— градиент притяже
н 
ного тока воды в почве.
Уравнение рассчитано для ненасыщен 
ы пча
Капиллярный потенциал по Букингэму может 
ВЫа
жен в единицах работы в эргах и джоулях для перЁЁЁ кения
по капиллярам е):щн;)[ш‹я2 массы воды в единицу вре 
р
Ы в 1 см*.
ПОПЁ?еЁИЁипчОаЧрвдс '(1960) ! справедливо замечает, что в урЁвЁТе(;
нии Букингэма не учтено влияние гравитационного лт?‹ітпотока
оно приложимо лишь для передвижения капилляръ(ізбыкновен_
в горизонтальном направлении или для тех случаев 
о октвыи
но в более сухих почвах), когда гравитационными эффектами
можно пренебречь. Уточняя уравнение Букингэма, 
р
ему форму: 
о=\-+-9, 
(49)
где @ — плотность капиллярного потока; Ъ—капилзя{;{л:;г; ЁЁ::
водимость почвы; } — градиент притяжения воды к еоЫй в дан-
ной точке; ф— гидравлический градиент, определя Мт „давле-
нием столба жидкости в капилляре. В зависимости о 
(+р) ы
ления капиллярного потока, ф может быть со знакомКа +
при движении потока вниз, (—) — при. движении п;›:]‹{›а 
р
или равен О— при горизонтальном направлении по 
.
Если (ф+-ф) = Ф уравнение примет вид:
О=›Ф. 
(50)
В этом уравнении по аналогии с законом Дарси учитывается
не только капиллярное поле, но и гравитационный потенциал
ненасыщенного потока.
17,. А. В1 сВага в,. — Айуапсев 10 650й рВузсв. ТВе ИнегпаНопа! зос1ейу
о! вейпсе. Йпі\іегзііу о \15соп5!ш. Мафвоп, 1960, рр. 15—23.
149