где Р — молекулярное давление; & — коэффициент — теплового расширения жидкости; В — коэффициент ее сжимаемости; 7 — абсолютная температура. Многочисленные попытки вычисления молекулярного давления согласно приводят к заключению 0 большой его величине. Например, по вычислениям Ван-дер-Ва- альса Р для воды при нормальных условиях температуры и дав- ления превосходит 10 000 атм. Болышой величиной этого давле- ния отчасти объясняется незначительная сжимаемость жидкос- тей, так как те несколько атмосфер давления, которым мы подвергаем — Жидкость в пьезометре, ничтожны по сравнению с молекуляр- ным давлением. Как будет показано ниже, величины поверх- ностного — натяжения и молекулярного давления входят составляющими в ряд расчетных — формул при вычислении — высоты 0 я Й нн _ капиллярного — подъема -- влаги (Лапласа, Жюрена дтдл”д и др.). Образование менисков в капиллярах и влияние ООО рикосновении жидких тел Рис. 52. Смачивание и несмачивание с поверхностью тел твер- жидкостями твердых тел (по А. Митчер- лнху): дых наблюдается смачи- а — капнллярное всасывание; 6 — капилляриое вание или несмачивание давление твердых тел. Это зависит . от силы — молекулярного притяжения между молекулами жидкости и молекулами жидкого и твердого тела. Если взаимодействие между молекулами жидкости слабее, нежели притяжение их к поверхности твердого тела, то в про- цессе теплового движения молекулы жидкости, соприкасаясь с твердым телом, будут вырываться из жидкой среды и прилипать к поверхности твердого тела, смачивать его, ползти по его степ- ке вверх, вниз или в стороны в зависимости от положения участ- ков жидкости и твердого тела (рис. 52, а). В противном случае, Т. © когда молекулы жидкого тела сильнее взаимодействуют между собой нежели с поверхностью твердого тела, они оттал- киваются от твердого тела, образуя выпуклую сферическую по- верхность (рис. 52, 6). По границе контакта атмосфера — поверхность жидкости — погруженная в жидкость часть твердого тела между касательны- н етуть их на давление. При соп- . ми плоскостями к поверхности твердого тела и К пэве;;;‹;;›;ж жидкости образуется двугранный угол, ПОЛУЧИВШИЁННнее ание угла смачивания или краевого угла (6). Чем соверш , жИДе кость смачивает поверхность твердого тела, ТЁМ краеііоасл% ол меныше. При полном смачивании, например, ензг;«нйне 1сло — сталь, 0=0; при неполном смачивании (вода — ваъЁия ая часть почвы) 9<90° и, наконец, при ОТСУТСТВИЗОЁМЗЧЁС 55 пример, вода — парафин, ртуть — стекло) 9> (рй в . Смачивание количественно выражается величиной В. В =сов0= 323 за )) 912 912 где оз бэл, б12 — поверхностные энергии на граЁи;дьах‹])тЁе}Ё{ЁсЁ[Ё тело (3) — воздух (2); твердое тело (3) — жидкос 5 кость (1) — воздух (2). - Величина В пропорцио- нальна — напряжению В= =озэ—-бзл, Ппредставляюще- му собой убыль поверхност- ; ной энергии (в эре/см*) су- хой поверхности твердого те- ла, ранее соприкасавшейся с атмосферой, после смачи- вания ее водой. «Смачъівание тем больше (а краевой угол тем меньше)‚ чем больше мо- Рис. 53. Краевые углы (9) при различ- Лекулярное СРОДСТВО смачи- ном взаимодействии жЖидкости с твер- вающей жидкости и поверх- дыМ те;?:_ тр т — ‚ 2 — атмосфера; & — ности твердого тела, т. е. чем 1, ЖНДКОС смачивание (@ )=0); 6 —- иепол- больше понижение поверХ- — оё смачивание (О‹ЁЗЗ )('‚ >1:79—(—);)отсут‹:твие ностного натяжения твердо- чива го тела: В=Оз2—бзл И Ччем а- меньше пёверхностное натяжение жидкости (в дин/см) на гр 1 нице с воздухом — с1,2» '. ‚ В почвенных условиях угол смачивания обычно МенЁЁпЁВЗОИ На величине его сказываются свойства тве_р;юті (Ёёіёіыдоргани— яют смачиваемос почвенного раствора. Затрудн ыа оразложившиеся (сух ‚ ческие вещества, особенно нед, ‚ ; неактивная по тилки); сильно развитая _ дернины, лесные подс ; ок еощала : слоистость почвенн ; озность; резко выраженная ла; Ёовышен’ная вязкость раствора и некоторые другие факторы, я 2 которых будет сказано ниже ^. ! П. А. Ребиндер. «Смачивание», Б. С. Э. 2-е изд., т. 39, 1956 г. с й й актеристики почв. Р ? Н, А. Качинский. Оныт агромелиоративной хар р Ч.Е М, 1934, стр. 44—47. 17