ду собой. Это непосредственно вытекает из принципа сохранения
энергии. По Гауссу, для вывода молекул жидкости из глубины
на поверхность и увеличения поверхности необходимо преодолеть
молекулярное давление и пленочное натяжение. Очевидно, для
изменения поверхности жидкости © на величину 45 нужно совер-
шить работу, равную аг. Оказывается, что работа @г пропорцио-
нальна приращению поверхности й$, поэтому можно написать
равенство:
аг == апа5, 
(26)
где а — работа для вывода одной молекулы на поверхность; п —
число молекул в 1 см® поверхностного слоя жидкости. Величина
ап=с называется 
коэффициентом 
поверхностного натяжения
жидкости \:
@г ==0й5 и с== ;; . 
(27)
Сила, с которой поверхность стремится 
сократиться, отне-
сенная к единице длины контура на поверхности или действую-
щая на единицу длины линии, являющейся границей поверхнос-
ти жидкости, перпендикулярно к ней и по касательной к поверх-
ности жидкости, называется поверхностным натяжением ?.
Сила / действующая таким образом на линию, длина кото-
рой л, равна:
{ =от. 
(28)
Величина с может быть выражена в ме/мм, дин/см, эрг|см?.
Наряду с поверхностным натяжением (о) в физике выделяют
вторую величину 
— капиллярную постоянную. 
По Михельсону,
капиллярная постоянная жидкости численно равна капиллярно-
му натяжению поверхности жидкости, т. е. равна той силе, ко-
торую надо приложить к единице длины какого-нибудь контура
на поверхности, чтобы уравновесить поверхностное натяжение $.
О. Д. Хвольсон капиллярную постоянную находит из урав-
иения:
2 шш
а“ == 
$ 
› 
(29)
* Во всех старых трудах (Хвольсон, Михельсон и др.) поверхностное натя-
жение жидкостей обозначено через @, а капиллярная постоянная через а?.
*
Хвольсон. Курс физики, т. 1, изд. 5, Берлин, 1923, стр. 466
и др.
В. А. Михельсон. Физика, т. 1, 1934, стр. 122.
В. А. Киреев. Курс физической химии, Гос. н.-т. изд.-во Хим, Лит.,
1956, стр. 481 и др.
А. 
Кортнев, Ю. В. Рублев, А. Н. Куденко. Практикум по
физике. «Высшая школа», 1963, стр. 163—164.
3 В. А. Михельсон. ыМет, стр. 116.
14
где: а? — капиллярная постоянная; с — поверхностное натяжение
жидкости; & — плотность жидкости '. 
›
Он предлагает капиллярную постоянную (а’) выражать 
В
мм?;
а* == йГ, 
(30)
где г— радиус капилляра, й — высота поднятия жидкости В Ка-
пилляре.
Если 
г==1, то а* == Й 
ИЛИ 
(31)
капиллярная постоянная данной жидкости численно равна ВЫ°
соте подъема этой жидкости в трубке, радиус канала которой
равен | мм и стенки которой жидкостью вполне смачиваются
(краевой угол 6 =0). 
‚
Приводим таблицу величин а% и с для некоторых веществ *.
Таблица 13
Эз 
$а*
Вещество 
азе—— мй 
ва 
мг/мм
7,0 
47,0
Ртуть 
. 
›
Вода (©°С) 
ХБ,Ё% 
;.Ё%
Алкоголь 
—. 
. 
6, 
1‚97
Эфир (0°С) .. 
З‚ЁЗ 
Р
Бензол (15°С) 
. 
. 
- 
6,82 
2’81
Хлороформ (12,5° С) 
3,80 
З‚ОЗ
Ёкипидар 
..... 
5—«?9 
ы о7
ероуглерод 
—. 
. - 
› 
›
Олчав){‹оворе масло . 
7,16 
3,27
Поверхностное натяжение всех жидкостей уменьшается с ло-
вышением температуры. Так для воды имеем:
° .т,.0 
08 
10 
15 
20 
25 
30 
35 
40
Эіг;міи... 
7,69 7,68 
7,55 
7,48 
7,40 
7,83 
7,25 
7,16 — 7,09
При критической температуре для каждой жидкости поверх-
ностное натяжение обращается в нуль.
Для точного вычисления молекулярного давления до сих пор
не найдено соответствующих методов. Приблизительно оно мо-
жет быть вычислено по формуле
Р =_—_’её_-‚ 
(32)
* О. Д. Хвольсон. Ты8ет, стр. 478.
2 Там же, стр. 483, 491.
15