нен термоэлектрический актинометр Савинова — Янишевского,
измеряющий интенсивность солнечной радиации.
Приемной частью актинометра служит расположенный В ниж-
ней части трубки диск из тонкой посеребренной фольги с прикре-
пленными к нему манганин-константановыми спаями термобата-
рей. Измерителем является гальванометр ГСА-1. Показания галь-
ванометра, полученные для поверхности, перпендикулярной сол-
нечным лучам, переводят в показания на горизонтальную поверх-
ность, пользуясь специальной формулой.
Пиранометр. Прибором, измеряющим как суммарную, так и
рассеянную радиацию, 
служит пиранометр. 
Приемной частью
в нем является термобатарея, состоящая из последовательно со-
единенных манганин-константановых спаев. Четные спаи окра-
шены в белый цвет магнезией, нечетные — в черный цвет сажей.
Возникающая в результате потока радиации разность температур
черных и белых спаев создает термоэлектродвижущую силу, изме-
ряемую гальванометром ГСА-1. Эта сила пропорциональна интен-
сивности суммарной коротковолновой радиации. При затенении
установленным на стержне экраном пиранометр показывает ин-
тенсивность только рассеянной радиации.
Следует отметить, что балансомер, актинометр и пиранометр
устанавливаются 
на специальной актинометрической стойке.
Альбедометр — прибор, 
измеряющий помимо 
интенсивности
суммарной и рассеянной 
радиации интенсивность отраженной
радиации. Альбедометр по принципу конструкции не отличается
от пиранометра. Отличительной особенностью прибора является
возможность направления приемной части как вверх, так и вниз.
Правила пользования и техника наблюдений аналогичны пирано-
метрическим. Альбедометр устанавливается на высоте 1 м от дея-
тельной поверхности. В походных условиях установка осущест-
вляется 
© 
помощью 
Ддвух 
шестов.
Измерение потоков длинноволновой _ радиации
К длинноволновой радиации относится противоизлучение атмосфе-
ры и собственное излучение деятельной поверхности. Противо-
излучение атмосферы зависит от содержания водяного пара в воз-
духе, температуры воздуха и условий облачности.
Собственное излучение деятельной поверхности, в соответст-
вии с законом Стефана, равно 5о@?, кал/(см?.мин), где @,, — тем-
пература 
поверхности; с — постоянная Стефана — Больцмана,
равная по современным 
данным 8,14.10-Ч; 
& — коэффициент,
характеризующий отклонение излучения данной поверхности от
излучения 
черного 
тела !.
* Величина последнего для большинства естественных поверхностей равна
0,85—1,00 (Александров, Куртенер, 1941, Ка1сКепЬеге, 1930).
252