Характерной чертой почвенных, почвенно-грунтовых и грунтовых вод,
представляющих собой различные виды подпертой гравитационной влаги,
является их способность при наличии уклона водоупорного слоя стекать
вдоль этого уклона, повинуясь силе тяжести. Такие воды мы уже усло-
вились в целом называть стекающей гравитационной влагой.
Это явление чаще всего наблюдается при залегании почвы на склоне.
Возникающие при этом почвенные воды образуют слой, также обладающий
наклоном. Естественно, что они будут стекать в направлении уклона под
влиянием силы тяжести. Скорость стекания почвенных вод в этом случае
будет определяться двумя факторами: углом наклона, от которого зависит
величина гидравлического напора, и фильтрационными свойствами поч-
венно-грунтовой толщи.
В этом случае к передвижению почвенных вод могут быть применены
те же закономерности, которые установлены в гидрогеологии для движе-
ния грунтовых вод, хотя и с не-
которыми оговорками, на кото-
рых мы остановимся ниже. Из-
ложим эти закономерности так,
как это сделано в книге акад.
Саваренского (1934).
Представим себе 
почвенно-
грунтовую 
толщу 
в условиях
склона и в ней на некоторой
глубине зеркало почвенных вод
АВ (рис. 85). Совершенно оче-
видно, что, благодаря наличию
разности уровней, вода должна
протекать от сечения А4А, к се-
чению ВВ,. Скорость течения
Рис. 85. Боковой внутрипочвенный сток. 
почвенных вод будет зависеть,
во-первых, от величины напора,
возрастая с его увеличением; во-вторых, скорость будет зависеть от
длины пути потока, уменьшаясь с ее увеличением.
В целом зависимость скорости потока @@ от напора Й и длины пути /
можно выразить так:
Л
‹ ="і (Т) .
Отношение напора Й к длине пути / носит название гидравли-
ческого уклона, 
или гидравлического градиен-
та, и обозначается буквой !.
\
„,
“Фудро 
/идд‚›д ‚ 
и
77%
ой
= 
—.
Зависимость скорости движения воды от величины { в общем виде
может быть выражена формулой
@ = К.й,
тде {0— скорость;
{ — гидравлический градиент;
К — некоторая постоянная.
В тех случаях, когда вода протекает по крупным трещинам и пусто-
там, она имеет турбулентное движение (неравномерное, с разрывом сплош-
ности). В этих случаях скорость ее передвижения подчиняется формуле
Шези:
@ = СУуЕ,
330