где @ — угол между линией, соединяющей центры частиц, и радиусом, проведенным из центра частицы к краю манжеты (рис. 17); В — радиус частицы. Эта формула дает величины приближенные, но весьма близкие к истинным. С того момента, когда отдельные водные манжеты начинают соприка- саться одна с другой, водное тело, создающееся в почве, начинает приоб- ретать свойство сплошности, непрерывной связности. Одновременно в «идеальной почве» продолжает существовать и система воздушных проме- жутков, также сплошь связанных. Такое состояние влаги принято назы- вать фуникулярным по предложению Верлюи (Уег5цуз, 1917). Дальнейшее поступление влаги приводит уже к тому, что поры начи- нают заполняться ею сплошь. Большая часть воздуха при этом уходит из системы, но некоторая его часть, особенно при быстром заполнении системы водой, может остаться, но уже в виде изолированных воздуш- ных пузырьков. 'Такой воздух носит название защемленного воздуха. Это состояние влаги, когда она образует сплошное тело, в то время как воздух или отсутствует или находится в форме изолированных скоплений, было названо Верлюи капиллярным состоянием. Этим трем состояниям влаги в ‹«идеальной почве» — пендулярному, фуникулярному и капиллярному многие исследователи, начиная с Верлюи (1917), придавали универсальное значение, пытаясь свести к этим состоя- ниям и взаймной их смене все поведение влаги в природных почвах. В последнее время этой концепдией широко пользовался Долгов (1948). Эти попытки являются примером забвения того, что самая лучшая модель есть все же только модель и она не может заменить собой того природного тела, моделью которого служит. Мы видели выше и еще увидим далее, что в некоторых случаях закономерности, устанавливаемые на «идеальной почве», действительно могут переноситься и на реальные тела. Но это не значит, что такое перенесение возможно во всех случаях. Как только от почв и грунтов крупнозернистых (песчаных ) мы переходим к почвам и грун- там тонкозернистым (суглинистым и глинистым), так сейчас же концеп- ция Верлюи, игнорирующая явления сорбции влаги (в широком смысле этого слова), оказывается непригодной и попытки механически, насиль- ственно втиснуть в Прокрустово ложе этой концепции все разнообразие наблюдающихся явлений заводит исследователя в тупик. 7. КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ Последний вопрос, который нам следует рассмотреть в этой главе, это вопрос о так называемой капиллярной конденсации. Мы видели выше, что в результате капиллярных явлении в полостях, порах, трубках малого диаметра могут возникать мениски — небольшие участки поверхности жидкости, обладающие кривизной различного знака и различной величины. С поверхности этих менисков происходит испарение жидкости. Если пространство, в котором находится мениск, сделать замкнутым, то оно, как известно, вскоре насытится парами жидкости, т. е. упругость паров жидкости в воздухе, наполняющем это пространство, сделается постоянной. Хорошо известно из физики, что упругость такого насыщающего простран- ство пара зависит для данной жидкости прежде всего от температуры, причем именно так, что с повышением температуры и упругость пара, насы- щающего пространство, увеличивается. Оказывается, однако, что эта упругость зависит не только от температуры, но также и от кривизны поверхности и именно так, что над вогнутой поверхностью упругость о7