очень часто происходит защемление воздуха, т. е. образование воз- душных пузырьков. При этом естественно, что капли воды втягиваются в суженные участки капилляров, так как создающиеся в последних мени- ски обладают меньшим поверхностным давлением, нежели мениски в рас- ширенных участках. Пузырьки же воздуха занимают расширенные участки капилляров. Такой случай изображен на Ррис. 16. В этом случае каждая капля воды, занимающая суженный участок капилляра, удерживается самостоятельно разностью поверхностных дав- лений менисков, ограничивающих ее сверху и снизу; капли друг с другом не связаны и, следовательно, не могут пере- давать гидростатического давления. 7 уС ® ® хх^( } ^ х < В С > О М \Ш` < * + <Х е <<^ 6. ПОВЕДЕНИЕ ВОДЫ В «ИДЕАЛЬНОЙ ПОЧВЕ» Пользуясь в качестве модели четочными капиллярами, можно приблизиться к пониманию капиллярных явлений в другой модели — в «идеальной почве», © некоторыми свои- ствами которой мы ознакомились выше, в главе 1. Как мы видели, поперечник пор в «идеальной почве» обладает изменчивостью, подобной той, которую мы имеем в четочном капилляре. Поэтому мы можем ожидать, что в «идеальной почве» мы встретимся с теми же закономерно- стями, которые мы нашли для четочных капилляров. NoК М < 5 у С < ® < ГХ << /.г Исходя из размеров пор, выведенных нами выше, полу- %Ф % чаем следующие соотношения между диаметром наиболее %АЙ узких и найболее расширенных участков «капилляров» в Рис. 16. «идеальной почве»: Стыковая при кубической упаковке вода в че- точном ка- 0,73 _ | 78 пилляре 0,41 ›° * при гексагональной упаковке 0,288 — 0,414 — оода т No == 1,86 до —0‚1—55- — ц‚бб. Наибольшая высота капиллярного подъема воды в «идеальной почве» определяется, естественно, поперечниками наиболее узких проходов. Пользуясь ранее выведенной формулой 04 Н = °° Р и учитывая, что, например, для кубической упаковки т = 0,41 йВ, где В — радиус частиц, получаем 1 Н = 0,366 я° Опытные данные показывают, что для некоторых реальных систем высота капиллярного подъема хорошо подчиняется только что выведен- ной формуле. о4