направленная снизу вверх, и уравновесит силу тяжести водяного стол- бика, направленную вниз. Стоит отметить, что в силу различных причин рассмотренные только что явления у многих авторов трактуются не точно. Так, например, Цун- кер (7ипКег, 1930, стр. 91) при правильных, повидимому, в целом пред- .. 1 1 ставлениях о природе капиллярных явлении, величину @ (? Т-д. ) вуравне- нии Лапласа очень неудачно называет «несущей силой мениска» ('ГгасКгай @е5 Меп15Ки5). Это создает впечатление, что вогнутый мениск обладает какой-то особой активной силой, имеющей направление от поверхности мениска в окружающее пространство. Разбирая условия равновесия «капиллярно подвешенной» влаги в почве, тот же автор прямо говорит (1930, стр. 124 и рис. 55), что несущая сила верхнего мениска больше, чем несущая сила нижнего мениска, вследствие чего вода как бы подве- шивается на верхнем мениске. На самом деле, как мы видели, явление заключается в том, что поверхностное давление, развиваемое нижним мениском, больше, чем поверхностное давление верхнего мениска, благо- даря чему вода и удерживается, как бы подпираемая нижним мениском, но по своему положению производит впечатление висящей. Возвратимся к рис. 13. Если мы будем продолжать вводить воду в наш капилляр, то по мере увеличения высоты й водного столбика величина 1 1 йав в уравнении Лав — 2а (В— — В—) будет также возрастать. Между тем 1 2 условия равновесия требуют увеличения и правой части уравнения 1 . .. да (Ё — -)- В ней величина ( является постоянной; величина В, т. е. ра- 1 2 диус кривизны верхнего мениска, также величина постоянная и сов @ равная В, — ‚ где @0 — угол смачивания. Поэтому правая часть урав- нения может увеличиваться только за счет уменьшения величины —];—2 И, следовательно, увеличения величины В,. Иными словами, кривизна ниж- него мениска с увеличением высоты водного столбика будет уменьшаться, вследствие чего поверхностное давление нижнего мениска будет увели- чиваться при постоянстве поверхностного давления верхнего мениска. В конце концов наступит момент, обозначенный на рис. 13 буквой в,— когда нижний мениск сделается плоским. В этот момент, очевидно, 1 = О й /жіг—2ос—в—1 К, При дальнейшем увеличении Й нижний мениск примет уже выпуклую форму и величина Л, сделается, в силу имеющегося условия, положитель- ной. Уравнение примет вид іиіё‚т—2а( + Ё‚е) что соответствует случаям г и д на рис. 13. Кривизна нижнего мениска будет увеличиваться до тех пор, пока обра- зующаяся на конце капилляра капля не оторвется и не упадет вниз. Это будет соответствовать максимальной возможной величине Й. Как мы увидим ниже, явления, подобные только что разобранным, широко распространены в почвах, поэтому механизм этих явлений, с ко- торым мы только что познакомились, нам придется применять для уясне- ния некоторых закономерностей состояния и движения воды в почвах. Для того, чтобы облегчить применение этого механизма к явлениям, происходящим в почвах, рассмотрим еще один общий случай — пове- 50