растворе обязательно вызовет появление на поверхности избытка заряда
того же знака, что и у этого вида ионов. Рост заряда, однако, будет огра-
ничен, поскольку по мере увеличения его на поверхности ионы того же
знака, в том числе и создающие этот заряд, все сильнее будут отталкивать-
ся поверхностью. Кроме того, величина заряда поверхности будет зависеть
от концентрации сорбирующегося иона в растворе, т.е. заряд обязательно
будет переменным.
Несмотря на относительную простоту измерений, используемых обыч-
но для изучения динамики заряда и потенциала коллоидов, введение одно-
значных параметров поверхностных процессов и явлений не является прос-
той задачей. В сущности, исследователи всегда основываются на некото-
рой физической модели строения приповерхностного слоя раствора и твер-
дой частицы. Для дальнейшего будем использовать представления, опи-
санные в п. 3.1.
В связи с тем, что гидратированные ионы не могут подойти близко к по-
верхности, существует, как отмечалось в п. 3.1, свободный от противо-
ионов слой Штерна. Если 
х =х, — координата поверхности, а х = хд — коор-
дината 
границы раздела слоя 
Штерна 
и диффузного 
электрического_
слоя, то при х, < х < ха потенциал поля, согласно (62) , изменяется линей-
но, так как объемная плотность заряда равна нулю. При х > ха в раство-
ре присутствуют гидратированные противоионы и коионы.
Если ионы, способные изменять заряд поверхности за счет адсорбции,
размещаются непосредственно на этой поверхности, то описанная карти-
на распределения заряда и потенциала качественно не изменяется. Вероят-
но, именно это характерно для наиболее известных потенциалопределяю-
щих ионов Н’ и ОН”. Однако можно представить, что существуют частич-
но негидратированные ионы, способные проникать внутрь слоя Штерна,
а также другие вида ионов, которые в силу специфической адсорбции
способны оказаться внутри этого слоя. Такие ионы также являются потен-
циалопределяющими, но механизм их влияния на потенциал и заряд ока-
зывается несколько иным. Эти ионы предложено — называть вторичными
потенциалопределяющими в 
отличие от первичных, 
встраивающихся 
В
поверхность (ВоМ, уап К1ет5@К, 
1982). 
В этом случае 
существуют
два слоя — во внутреннем сорбируются Н’ и ОН, а во внешнем — другие
ионы ($Би!!Лес5, брагК5$, 1987).
В связи со сказанным предложено различать два подхода при введении
плотности поверхностного заряда. Один приводит к характеристике соб-
ственно заряда на поверхности 
(с,), его целесообразно трименять, ког-
да есть пустой слой Штерна. Другая величина (о,) задает суммарную плот-
ность заряда поверхности слоя ионов, расположившихся в слое Штерна. Ве-
личины о1 и 0› должны различаться.
Часто говорят не об адсорбции, а об ассоциации ионов с обменными
местами или об образовании ионных пар ионов и обменных мест. Одна-
ко формальные описания этих явлений 
в связиИ с Пприменением заряда
и потенциала во многом схожи (Во!{, уап К1етз1) 
К, 1982).
В 
случае 
адсорбции химический 
потенциал адсорбированного 
иона
— 
„‚О 
с 
= 
‚О
и = и; + Ад; + Ру, = и° + та, 
(86)
где величина АДЁ определяется химическим составом поверхности, а сла-
115