ции диполей близ поверхности (Нерпин, Чудновский, 1967) ‚ что также вно-
сит некоторую погрешность в расчет энергии частиц.
Описанная версия модели двойного электрического слоя не учитывает,
что гидратированный катион не может подойти к поверхности близко.
В связи с этим нужна поправка к величинам расстояний, вычисляемым по
модели, — к ним нужно добавлять радиус гидратированного катиона, т.е.
опять-таки несколько десятых нанометра. Это — толщина ”пустого слоя
Штерна”.
Таким образом, нет оснований ожидать, что МДДЭС обеспечит точное
описание распределений электрического потенциала и заряда в пределах
одного-полутора нанометров от поверхности почвенных частиц. В связи с
этим, в частности, потенциал поверхности и, лучше не рассчитывать как
функцию расстояния из (67) при х = 6, а вычислять непосредственно из
(69). В то же время на расстояниях более 1 ,5—2 нм точность теории МДДЭС
может быть удовлетворительной.
Приведенных выше соотношений достаточно, чтобы рассчитать распреде-
ление заряда и потенциала, если двойной слой неограничен, т.е. ху = ©° и
и» = 1. Если двойной слой имеет конечные размеры, то обычно считают
(Втем1ег, 1972), что х» представляет собой полуширину межслоевого
(межпакетного) промежутка минералов или, в более общем случае, поло-
вину расстояния между двумя заряженными поверхностями частиц глин-
ных минералов. Тогда для расчета распределения зарядов необходимо
знать х или потенциал /ъ = / (хь).
Один из способов определения \/» состоит в использовании концепции
расклинивающего давления, развитой Б.В. Дерягиным и Л.Д. Ландау (Де-
рягин, Ландау, 1945; Нерпин, Чудновский, 1967). Из этой концепции вы-
текает, что давление набухания АР, возникающее между двумя заряженны-
ми поверхностями, может быть вычислено приближенно как разность
осмотических давлений в растворе посередине промежутка между по-
верхностями и в растворе вне зоны влияния заряженных поверхностей:
Ар = КТУ [т/хь) —--—т}’]. В соответствии с принятыми обозначениями это
равенство может быть приведено к виду
Ар 
= ВТСо 5; (и?! — ЛЕр 
(72)
При известном значении Ар из (72) можно найти ир , после чего для опре-
деления х» можно идти двумя путями. Более точным будет (Пачепский,
19866) вычисление и, по ир и Г` согласно (9) и затем определение х путем
интегрирования (63) в пределах от и, до ир». Но с учетом сделанных выше
допущений достаточно использовать ир непосредственно в (64). В послед-
нем случае будем иметь
\ВСохь = © Р(Ф.., @) 
(73)
в 
обозначениях, 
принятых в 
(66). 
Пример результатов расчетов по
(73) для системы, содержащей смесь электролитов 2:2 и 1:1, дан в
табл. 19. Оказывается удобным рассматривать безразмерную — величину
хь = у (ВАр ),(КТ) и строить ее зависимость от безразмерного же давления
набухания Ар = Ар/(КТСо). Из данных табл. 19 видно, что величина Х, при
довольно значительных изменениях 
Ар меняется сравнительно слабо, так
103