решений, полученных для случая бесконечно большого заряда поверхности
при х = 0; б) в приближенной замене подынтегральных выражений в (63)
или 
пределов интегрирования; 
в) в подборе координаты поверхности
частицы х = ё по данным о поверхностной плотности заряда. Остановимся
на этих приемах.
При наличии плоскости бесконечно большого заряда при х = 0 из (63)
имеем
и
УВбох = — / 
Е 
—. 
(64)
е и 
3 Д(@и” — ий? /2/
Показано (Во!;, 1982), что при вычислении этого интеграла не возникает
большой погрешности, если заменить фактический состав электролита на
смесь симметричных электролитов, так чтобы доля однозарядных (двух-
зарядных) анионов стала бы равна фактической доле однозарядных (двух-
зарядных) катионов. При такой замене в случае присутствия в растворе
только одно- и двухзарядных ионов подкоренное выражение в (64) станет
равным И( 
/ и) — #( 
7 иь») , где
й(7и) 
= (/и?)/2 + 1 - Ди + 1 - Ди”! + Л(и”), 
(65)
] — эквивалентная доля двухзарядных ионов. Тогда связь х и и будет дана
следующими соотношениями:
\ВСо х = @[Е (Ф.., @) - Е (Ф,а)], 
(66)
где
с = 
2 
‚ 
@ 
= агс$т 
493 
‚ 
Ф = агс$т ;@ Щ;
\/9192 
9192 
д3 У — 
2
(67)
Ф. 
= асяп 
2 ; 
@) = 1, +2; Ч2=_[_Ё_ё+1; 
4з = Гоу + 1 - 7;
93
оъ = и» + Ци»; 
уоти 
+ 1и;
Е — неполный эллиптический интеграл первого рода.
Заряженная поверхность, на которой значение и конечно, должна нахо-
диться на некотором расстоянии ё от начала координат. Чтобы найти вели-
чину ё, используют условие электронейтральности системы: суммарный за-
ряд поверхности на единицу площади равен суммарному заряду в столбе
раствора, опирающемся на эту единицу площади:
РГ =:]р‚а'х. 
(68)
Здесь Г — плотность поверхностного заряда, экв/м? . Из (68) с учетом (62)
находим
2 ( ау ) 
2
г= — — [ — 
= — — ГСо ® 7(и” —ЕГ )ЛеЛ. 
(69)
В \ &/ ‚=5 
Ё 
, 
вО
В частности, для смеси симметричных электролитов
Г* В/ 
Со =4[й (7 и) 
— А( и»> 
(70)
101