Здесь П— отрицательно заряженная частица ионообменной фазы, ком-
пенсирующая нехватку одного электрона у обменного катиона (”одноза-
рядный анион почвенного поглощающего комплекса”). Эта постановка
соответствует принятым в теории ионного обмена понятиям об обменни-
ках как о сетчатых полиэлектролитах и о соединениях ”’катион—обменное
место” как о резинатах (Кокотов, 1986; Солдатов, Бычкова, 1988).
Уравнению (31), которое связывают с именами А. Вэнслоу и Б.П. Никс-
льского, соответствует выражение для термодинамической константы
обмена
1/2А 
1 
1
Кв_л = @&*Вал — )/(@л ВАа Й*В), 
(33)
Уравнение (31) предлагают считать следствием ”гипотезы Гапона” ($роз1-
10, 1977); ему соответствует выражение для термодинамической констан-
ты обмена
— 
1/2 
А
' 
_ ( _“В 
@А —
„()
Активности обменных катионов ад иар определяют либо по формулам
@д = Фа Тд, ав = ФвУ в. 
(35)
либо в виде
@ = фд Мл, ав = ФвМв. 
(36)
Здесь Уд и Ур — эквивалентные доли обменных катионов, т.е. их доли
в суммарном заряде обменных катионов; Мд и Ма — их мольные доли;
фФд и ув — коэффициенты активности при использовании 
эквивалентных
долей, а уд и уа — мольных.
Из (33) и (35) следует выражение для коэффициента селективности
обмена в форме Гэйнса-Томаса:
Кв-л = Кв-л (9А *^ /рв * В) = (Ув/ав)\*В - (ад/Уд)!!?А, 
(37)
а из (34) и (35) — в форме Гапона:
Кв-л = Ка_л (а /ов) = (Ув/Уд) - (ад А/ар * В). 
(38)
Как показывают приведенные формулы, коэффициенты селективности
обмена, или коэффициенты избирательности обмена, могут быть вычис-
лены непосредственно по экспериментальным данным о катионообмен-
ных равновесиях.
Коэффициенты активности обменных катионов при бинарном обме-
не несложно вычислить, если известна зависимость Кв_д от Удво 
всем
диапазоне изменения Уд — от 0 до 1. Для этого привлекаются следствие
(37)
йокв_д = Йра * А — прв * В 
(39)
66