гприближенно будет равно
а 6 = [0 (#- ла, #) 
- 4 (#+ 
52, {)]д л* - К2 а2А -ы*. 
(4)
Приравнивая два выражения для А( - (3) и (4) - и переходя к пре-
делу при А #-› О Ид 
+ — 0, находим искомое дифференциальное выра--
жение закона сохранения массы:
5(9У) _ »
Чтобы на основе (5) получить полуэмпирическую модель, Нужны
подмодели процессов, влияющих на перенос. Рассмотрим один из час-
то используемых вариантов. Будем полагать, что набухание и усадка
не приводят к заметным изменениям плотности сложения и не вызыва-
ют перемещения твердой фазы почвы через верхнее и нижнее сечение
балансового слоя. Тогда можно принять © = Соп$ й.
Считаем, что перенос влаги, в основном, определяется градиен-
тами метричного Ц и гравитационного Ч’? потенциалов в соответ-
ствии с законом Дарси:
Ч,"ё'дд(шт 
[}7 
©
тде К - коэффициент влагопроводности, м—с"х; 9 - ускорение силы
‚ тяжести, м.С 
; Ч Й Щд в ДЖ.м “=Нем 2 Если ось # направлена
вниз, то 
Ч4=-6д2+ 
у , где © - плотность раствора, кгГ-м
- постоянное значение Шя на глубине, принятой для его отсчета‚
тде & =0. Вместо Ч, Часто применяют приведенную его величину
ф- Ш„‚_/@...@) м. С учетом этого, полагая, что плотность раствора
незначительно изменяется, вместо (6) можно залисать
6а
Ч›:Э“Кб—ё( ьг). 
( 
ба)
Модели для К будут рассмотрены в п.2.3; в данном случае бу-
дем считать, что корневое потребление отсутствует, 
т.е. К 
=0.
Полагаем, что существуют однозначные эмпирические зависимости
коэффиниента влагопроводности и влагосодержания от \" 
: к=к(#)
и \мм=\м(Ф). Примеры таких зависимостей можно увидеть на рис.3.
Вставляя перечисленные эмпирические зависимости и соотношения
в (5), приходим к искомому уравнению полуэмлирической модели:
У Ма 
0 
й