зовавшегося в точке контакта, измеряется величиной 1//га
а поверхностное давление под этой поверхностью вычисляется
по формуле Лапласа
(2.17)
где Р, — 
поверхиостное 
давление 
под 
искривленной 
поверх-
ностью; Р)— давление под плоской поверхностью; о— поверх-
мостное натяжение воды.
Водное скопление, возникшее в точке стыка частиц, назы-
вается манжетой, или стыковой влагой, Так как в формуле (2.17)
всегда />> то, то 1/г </га и величина 1/г 
— |/го всегда будет
отрицательной. Поэтому поверхностиое давление в водпой ман-
жете всегда меныше, чем под плоской поверхностью. Но объем
каждой 
маижеты 
имеет 
известный 
предел. Если 
влажность
почвы 
возрастает, 
то 
при 
мекоторой критической влажности
давление в объеме манжетной влаги становится равным нулю,
после 
чего происходит смыкание 
манжет 
и 
заполнение 
всей
поры водой, Это критическое значение давления стыковой влаги
связано с 
величиной 
раднуса 
почвенных 
частиц. 
Гарднер 
и
Гарднер [64] показали, что’в уравнении Лапласа (2.17) вели-
чину г можно устранить при помощи выражения
яЕ
тде & — радиус почвенной частицы.
После_подстановки найденного значения гэ в формулу Лап-
ласа (2.17) получим
(2.18)
АР = — 
л —28). 
(2.19)
ЗК‚ При
Из этой формулы видно, что АР 
==0, когда г
2
т 2> у & вся пора заполняется водой.
Обозначим величину отношения //& через В и учтем, что.
добавочное давление АР равно гидростатическому ` давлению
столба капиллярной влаги Нра. взятому 
© обратным знаком,
т. ©. АР 
== — Нра. После подстановки этих выражений в урав-
нение (2.19) получим:
я/. 
2 
°
и=тад (3—-). 
(220)
2
При В 
3`& величина АР==0.
Величина В изменяется с изменением системы упаковки ша-
ров, как это показано на рис. 9. С помощью формулы (2.20),
выведенной 
из 
модели идеальной почвы, Гарднер 
и 
Гарднер
43