тде Н — предельная высота капиллярного поднятия; бэ-з, О1
ста — поверхностная энергия на границе соответственно вода
воздух, твердая фаза 
— воздух и твердая фаза 
— вода; $ — по-
верхность, ограничивающая объем влаги.
а0
Так как в условиях равновесия 
9 == 0, то
:_/’;= г$— УраН==0 - или о$ 
= Р, 
(2.13)
Отсюда капиллярное давлецие на верхней границе капил-
лярной каймы, т. е 
на высотс Й, равно
Р==-5-. 
(2.14)
Для водонасыщенных почв и грунтов по аналогии с гидрав-
лическим радиусом или средним радиусом потока в трубах вво-
дится понятие гидравлического радиуса В, представляющего
собой отношение объема воды к смоченной поверхности:
У 
1 
й
й =— 
у 
(2.15)
С учетом уравнения 
(2.15) 
вместо (9.14) 
можно напис:
Р 
(216)
2.6. 
Капиллярно-сорбционное 
лавление 
почвенной — влаги.
Аллер [67) на основании анализа работ Лапласа, Пельтье, Д.
рягина 
и 
собственных исследований пришел 
к 
выводу, что
в удержании 
воды 
почвой играют основную 
роль следующие
силы: адсорбционное давление, зависящее от толЩИНЫ Водной
пленки, и капиллярное давление, зависящее от кривизны пленки
на граиице с воздухом. Полное давление под вогнутым мейи-
ском слагастся из`давления внутри 
пленок и давления капил-
лярного. 
При 
данной 
влажности 
почвы — алгебраическая
сумма пленочного и капиллярного давления одинакова во всех.
точках, иначе бы 
вода перетекала 
из одной точки в другую.
Такое равновесие плепочной и менисковой влаги сохраняется_ до
момента слияния пленок, после чего вся 
пора заполняется во-
дой. Образование менисков, т. е. проявление капиллярных сил,
становится возможным при давлениях порядка 
100 атм, когда
в 
точках контакта каждой пары почвенных частиц окружаю-
щие их водные пленки образуют поверхность с двумя радиу-
сами кривизны: л, центр которого находится в точке коптакта
и образует положительную кривизну, и г», центр которого на-
ходится в центре поры, образованной тремя частицами в гекса-
тональной упаковке и четырьмя частицами в кубической упа-
ковке. Вся`кривизна этой поверхности скопления воды, обра-
4