ской регрессионной зависимости. Зависимости предлагались самые различные,
начиная от экспоненциальной и степенной, до линейной. Сопряженное влияние
на сопротивление не только влажности, но и температуры, концентрации поч-
венного раствора, плотности сложения и других свойств почвы привели к отказу
от использования кондуктометрических методов для определения влажности
почвы (А.Д. Воронин). Более того, часто влияние влажности и температуры на
сопротивление считают мешающим при использовании полевых методов ВЭЗ,
ЭП и НЭП для оценки генетических свойств почв. Однако влияние влажности и
температуры во многих случаях можно исключить, основываясь на экспоненци-
альном виде зависимости сопротивления от этих свойств. Это позволяет предпо-
ложить, что в диапазоне влажности ВРК-ППВ и выше и температуре 10-25°С их
влияние на сопротивление является минимальным, так как на этом участке кри-
вых достаточно большому увеличению влажности и температуры соответствует
относительно небольшое изменение удельного электрического сопротивления.
(А.И. Поздняков). В гумидной зоне, например, по мнению Л.О. Карпачевского,
А.И. Позднякова и других, при определении мощности подзолистого горизонта в
полевых условиях методом ВЭЗ можно исключить влияние влажности, посколь-
ку в этой зоне на автоморфных почвах распределение влажности по профилю от-
носительно равномерное и находится в диапазоне \\/>ВРК-ППВ, где влияние
влажности на сопротивление минимально. Вышеотмеченные зависимости пред-
ставленные на рисунке 4.4, получены именно при высокой влажности почв, когда
влияние ее на электрические параметры незначительное. Перед применением по-
левых методов электрического сопротивления для изучения пойменных почв не-
обходимо оценить степень влияния влажности на сопротивление в естественных
условиях, изучить ход зависимости сопротивления от влажности в лабораторных
условиях во всем диапазоне варьирования этого свойства.
Магнитные свойства почвы
Почвы содержат самые разные минералы. Среди них обычно преобладают си-
ликаты, оксиды и гидроксиды. Все минералы можно разделить на ферромагнети-
ки, диамагнетики, парамагнетики и ферримагнетики. Они отличаются по своим
магнитным свойствам и, в первую очередь, по магнитной восприимчивости.
Магнитная восприимчивость в единице объема тела (ге) равна отношению намаг-
ниченности () к напряженности (Н) намагничивающего поля: ге=!/Н. Магнитную
восприимчивость, рассчитанную на единицу массы, называют удельной магнит-
ной восприимчивостью (%), равной ге/д, где 4 — плотность тела.
Диамагнетики обладают отрицательной магнитнои 
восприимчивостью 
и
очень небольшой по ее абсолютному значению (п- 10° ед. СИ). При помещении в
магнитное поле они индуцируют поле, противоположное внешнему. Их магнит-
ная восприимчивость слабо зависит от температуры и напряженности поля.
Парамагнетики обладают положительнои магнитной восприимчивостью, аб-
солютная величина которой достигает п: 10° ед. СИ. В них создается магнитное
поле, совпадающее с внешним. Напряженность этого поля зависит от температу-
ры и возрастает при увеличении напряженности внешнего магнитного поля.
Ферромагнетики обладают высокой магнитной восприимчивостью в диапазо-
не температуры ниже точки Кюри. Выше этой точки ферромагнетики переходят
74