ностью, сложенной из смеси несвязных частиц разной
крупности,
В,В 
2 
@
ие=1д—-д!—]/“"5у’ ) 
(173а)
тде @, — средний размер тех наиболее крупных частиц,
доля которых составляет 5%;
@ — средний размер частиц (радиус равновеликого
шара);
М, — плотность частиц;
у — плотность воды.
Ту наибольшую скорость потока, при которой еще не
происходит перемещения и сдвига частиц на дне и при
‚ которой наибольшие пульсационные значения подъемной
силы еще не превосходят массы частиц в воде, именуют н е-
‚ сдвигающей, или непередвигающей, скоростью @,.
Из опытных данных найдено соотношение 
@, 2 
1,40,
и, следовательно,
ВВ 
За п — 
)4 
79
“ = 6 
1/%1’— 
(1736)
@ 
Л„'... весового расхода @ перемещения тяжелых частиц.
° (а > 1,5 .10°% м) 
на единицу ширины плоского турбу-
лентного потока В. Н. Гончаровым 1361 получено урав-
— нение: 
ы
6="5й'гш”›д(т—і)(%—і). 
(174)
где — @ — действительная средняя по глубине скорость по-
я 
тока;
ф — 
параметр турбулентности, 
значения 
которого
для различных 
размеров частиц можно найти
в таблицах [ЗБГ (для @ > 1,5 10° м, ф = 1;
в диапазоне от & = 1,5 107 мдо @ = 1,5 10% м
ф изменяется от 1 до 7; при @а == 10°° м ф уве-
личивается до 300).
`Уравнения (173а), (1736) и (174) экспериментально под-
‚ тверждены для чисел Рейнольдса Ве 2>240 (К: = 8 где
Н
— кинематическая вязкость)‚ относительных глубин --
от 10 до 1550, относительных скоростей 'ЁГ от 1 до 18,3
и частиц крупностью от 8:10°° до 107° м.
175