Комбинируя (115) и (117) со (114), получим:
ой, {к„‹›[„, ). |32| >5 (20)
%ц_"‚’_:{щш› Гі;;—_ід]}‚ |1%`5—]>і‘‚‹ 
(121)
Если _ величинами © и @ пренебрегают, то (120) и
(121) переходят в следующие уравнения:
д 
д
таг — ы [К"(Р) 
02 ] 
(122)
оу 
д
б 
= 
т 
[р 
(123)
В последнем случае (123) передвижение влаги в пори-
стой среде трактуется как диффузнонный процесс с коэф-
фициентом капиллярной диффузии О (\), зависящим от
влажности.
Гистерезисные 
явления, 
нестационарность 
процесса
и другие причины, осложняющие расчет по формулам (122)
и (123), рассмотрены в специальной литературе, обзор
которой_ можно найти в работе [15]. В частности, пока-
зано [19], что функции К (Р) и Р (\) характеризуются
значительным гистерезисом, в то время как функции К ()
и 2 (\) не обнаруживают совсем или обнаруживают сла-
. бый гистерезис.
Если — гравитационной — составляющей — препебречь
нельзя 
и 
напор определяется суммой 
Н = Р + г, то
уравнения (115), (122) и (12&) принимают вид:
о= — К(Р) [ 
Н, 6 =0, 
024
д ( к-дР. 
оК
аР 
.›; К )+ 
д2 * 
(129)
к 
о
— ( 
о) 
(15а)
С 
помощью 
преобразования 
Больцмана 
& = //1,
которое предполагает, что влажность 
\No зависит от пе-
ременных г и 
& только через их комбинацию, уравнение
(123) можно привести к обыкновенному дифференциаль-
ному уравнению;
д \ _ 
Та
(0—„,_т)— В 
(196)
2
107