тде / (#) 
— прерывная функция: / (п) = 0, 0 <т < то;
УРО
т
После подстановки (64) в (56) и интегрирования с уче-
том (49) получим:
о-4 —+(#9)+-5(#9)]- ®
Зависимость (65) известна как уравнение Букингема—-
Рейнера 11091.
При т» == 0О уравнение (65) переходит в (58).
Введем обозначение 
8
— 2%
— вай °
Г 
(66)
Тогда с учетом (59) из (65) для средней сксрости потока
получим *
0 
—А 
] [ 
4
5) 
оВ
"Течение системы, 
подчиняющейся 
зависимости (67),
начинается лишь при граднентах напора / > Г,.
Уравнение (44) сравнительно просто решается для
ряда задач, в том числе имеющих практическое значение.
‹|)бз‹›р 
|такп›‹ 
работ 
приводится М. 
П. 
Воларовичем
27, 281.
Ряд практических задач течения глинистых растворов
по трубам и желобам, истечения из отверстий, обтека-
ния твердого тела приведен в монографии 
11351.
Вопросы ламинарного и турбулентного течения в круг-
лых трубах, теплообмен и перемешивание вязкопласти-
ческих систем рассмотрены в монографии 1123 |. Критерии
подобия 
при 
движении 
вязкопластических 
жидкостей
рассмотрены, в частности, в работе 
|135].
- Для более сложных задач дифференциальные уравне-
ния течения вязкопластического тела необходнмо запи-
* М. А. Саттаров 115 
показал, 
что формула (67) следует как из
капиллярной модели при та ==сопо), так и из щелевой модели, когда то
представлено некоторой функцией точки микропорового пространства;
см, также 
|143].
93