Зависимость скорости от действующих сил для ньюто-
новых жидкостей линейна и проходит через начало коор-
динат. Линейная связь между скоростью и действующими
силами для ньютоновых жидкостей позволяет при опи-
сании процесса переноса массы и энергии в этом случае
применять хорошо разработанный аппарат математиче-
ской физики. Математическая теория движения таких
жидкостей достаточно полно развита в работах В. И. Ара-
вина, Н. И. Дружинина, Л. С. Лейбензона, М. Маскета,
П. Я. Полубариновой-Кочиной, И. А. Чарного, В. Н. Щел-
качева 
и, Б. Б.,Лапука [3, 50, 70, 75, 102, 
128, 137\.
Неньютоновы жидкости. Сравнивая (43) н (46), имеем:
го= () 
(6)
Подстановка (61) в (56) и интегрирование с учетом (49)
дают:
плNo3 _ ( ВАР 
\Мп 
; 
:
о—г (сак) 
(62)
Для 
ньютоновых 
жидкостей л = 1, 
К == 1, следо-
вательно, (62) совпадает с (58).
Параметры К и л определяются путем вискозиметри-
ческих 
измерений 
и анализа кривых консистентиости,
Как видно из (62), параметр л характеризует степень
неньютоновского 
поведения — материала — чем 
сильнее
отличается п от единицы (для неньютоновых жидкостей
в классическом понимании таких систем — только в мень-
шую сторону), тем отчетливей проявляется нелинейность
течения; 
параметр К является мерой консистенции жид-
кости — чем больше К, тем меньше ее текучесть. У реаль-
ных жидкостей эти параметры постоянны лишь в опреде-
ленном диапазоне скоростей сдвига, что создает допол-
нительные трудности для описания их течения [193, 136 .
© учетом обозначений (59) из формулы (62) получим
выражение для 
средней скорости 
потока:
п 
(к‚.д )“";і“”› 
` 
63
Вязкопластические системы. 
Реологическое 
уравне-
ние 
состояния 
имеет 
вид:
у н 
= (, т> 
(64)
92