(6 =8.10°°- м) 
получен В. Д. 
Соболевым 
[118] 
при
исследовании 
движения 
влаги 
в 
микрокапиллярах.
Второй скачок коэффициента фильтрации по величине
при / == 8500 и температуре 293 К можно было бы объяс-
нить вовлечением в движение граничных слоев в порах
другого по порядку размера. Тогда такой скачок должен
был бы проявиться и при температуре 283 К.
Возможным объяснением отсутствия второго скачка
при температуре 283 К в наших опытах является то обстоя-
тельство, что он лежит в области более высоких, чем
11 000 
градиентов 
напора.
Значение 
то. = 13 Н/м® совпадает 
по 
порядку ве-
личины с оценкой, найденной другими методами 
|151.
4. УСЛОВИЯ СТРОГОЙ ПРИМЕНИМОСТИ
ЛИНЕЙНЫХ ЗАКОНОВ ФИЛЬТРАЦИИ
Область применимости линейных законов фильтрации,
Рассмотрим следующие возможные случан сдвиговых де-
формаций (ем. рнс. 25).
1. Плоскость скольжения в сольватном слое. Тогда
зависимость между деформациями у и напряженнями т
линейна при т <$ Т, И т > Т. кр:
2. Плоскость скольжения в объеме. Как и в преды-
дущем случае зависимость у (т) строго линейна 
при
т«атони т
3. Плоскость скольжения 
в 
«подплавленном» 
слое.
Зависимость » (т) строго линейна при всех т (если при
этом область возмущения 
не выходит за пределы слоя
и сохраняется ламинарный режим).
Из этого анализа следует, что наиболее распростра-
ненный случай фильтрации, когда плоскость скольжения
лежит в объеме, подчиняется линейному закону Дарси при:
1) / <3 /,, где / — действующий градиент напора, /, —
«начальный» градиент напора 
(под Го здесь 
понимают
не значения /, 
при которых течение отсутствует вовсе,
а такие /, при которых потоком жидкости © вязкостью ')
пренебрегают); 2) / >> Г, (обычно / 5> 2/ ); З) периодически
меняющемся градиенте напора; 4) течении через фильтры
с периодически меняющимся сечением (если период коле-
баний напора и период переходных процессов одного по-
рядка с периодом релаксации структуры жидкости).
Для оценки роли релаксационных процессов С. В. Нер-
пиным 
[89] было сделано сравнение величин потоков,
81