Возникновение тока течения должно сопровождаться
появлением вихревых магнитных полей в пределах под-
вижной части двойного электрического слоя. 
Взаимо-
действие тока течения и вызванных им магнитных полей
обусловливает 
возникновение 
объемной _ магнитогидро-
динамической силы, направленной радиально по отноше-
нию к направлению потока, и как следствие — возникно-
вение поперечного магнитогидродинамического давления
Рсд: 
Величина этого давления определяется (для слу-
чая’свободного двойного электрического слоя) 
по фор-
муле (Е. 3. Гак):
Рид== Элуио' 
о,
/ где по = 4 + 1077;
с — поверхностный 
заряд стенки 
капилляра;
о„ — скорость жидкости при г 
== л, (а == го — г));
г, — граница 
подвижной части двойного электри-
ческого слоя;
го — радиус капилляра.
Подобные эффекты, 
не учнтываемые до настоящего
времени, должны возникать при любых электрокинети-
‚ ческих явлениях, однако их экспериментальное прояв-
ление возможно лишь при определенных условиях, когда
величины Р 
будут значительны. С этой точки зрения
представляет интерес рассмотрение таких условий потока,
в которых @, было бы значительно больше, чем это имеет
место при обычном ламинарном течении, например 
при
д„і’— » 1. 
Другим 
сло-
вибрации 
стенок - капилляр
собом 
увеличения 
Р 
Служит турбулизация потока,
в том числе локальная в пористых каналах. В этих усло-
виях Рд может достигать величин 110 Н/м?.
Рассмотрим теперь некоторые факторы, при которых
в рёальных капиллярно-пористых системах имеет место
нарушение ламинарного режима. В целом ряде случаев
движение в таких системах принято считать ламинарным,
` что нередко приводит к недостаточно верному толкова-
‚ нию наблюдаемых результатов.
° 
Примем Р = Р, 5 о(, 
где Р, — начальное 
гидро-
динамическое — давление. — Тогда — Ра = Г (Ро п о).
В случае ламинарного режима, хотя и колебательного
характера, Р„ действительно было бы очень мало. Однако
‚ при-установившемёя пульсирующем движении, соответ»
ствующем гармоническому 
закону 
изменения 
перепада
61