для плоскопараллельных. пластин
ге 
2
бялкТ` 
В (
и 
„ 
—ехр (— ) Т 
’ 
(5)
ехр ( ®-
‘где 
л: — концентрация противононов;
кТ` — энергия теплового движения;
х — параметр Дебая;
й — расстояние между частицами;
г 
— валентность противоионов;
е — заряд электрона;
\?о — потенциал поверхности частиц;
для двух сферических частиц радиуса г
и = 
п 1 +ет), жг 1, 
(6)
где в — диэлектрическая _ пропицаемость 
дисперсионной
среды;
„“—'_‘_’Ёд—‚ехр(_ип›. #г & 1. 
(7)
щ
; 
Формулы для сил притяжения можно получить диффе-
`ренцированием формул (5)——(7) по расстоянию Й.
К 
В случае одинакового по знаку, но разного по вели-
чине 
потенциала 
на 
достаточно близких 
расстояниях 
›
— 
между частицами, а также при разноименных потенциалах
поверхности возникают силы притяжения ионно-электро-.
статической природы.
Под влиянием внешних полей или конвективного дви-
‘жения жидкости двойной электрический слой может де-
`формироваться, при этом возникает электрическое поле,
радиус действия которого часто на несколько порядков
` выше, 
чем 
радиус действия 
недеформированного 
слоя
тех же условиях.
Теория 
неравновесных 
поверхностных 
сил 
диффу-
зионно-электрической природы развита в работах С. С. Ду-
`хина и Б. В. Дерягина ГБП
У многих: коллондов, гуминовых золей, у различных
`бактерий обнаружен жесткий (постоянный) электрический.
* Ё;‹'еит большой величины (тысячи и миллионы дебаев}
й Сила притяжения между частицами, вызванная нали-
‘чием жесткого дипольного момента, 
прямо пропорцио-
2 
н. Ф. Бовдаренко. 
з