для двух сфер одинакового радиуса г
Аг
о„— 
@
тде А — постоянная Гамакера;
й — кратчайшее 
расстояние 
между 
поверхностями
частиц (при г » Й);
для сеферы и плоскости
©)
для двух бесконечных плоскопараллельных пластин
толщиной 6
А
НЕНЕа 
©)
и„= 
— 
, 6Л 
©
Дифференцируя выражения (1)—(4) по расстоянию Й,
получим формулы для сил притяжения.
Формулы (1)—(4) можно применять 
и для апализа
взаимодействия тел в дисперсионной среде, однако по-
стоянная А 
молекулярных 
сил 
притяжения 
Гамакера
в этом случае заменяется ее эффективным значением Л*.
из приближенного выражения:
А 
(АН
тде А1=1 и Ау=о 
— постоянные для 
взаимодействия 
ча-
стиц 1 = 1 фазы и частиц 2 = 2 среды
в вакууме.
Вторая составляющая расклинивающего давления свя-
зана с наличием вблизи заряженных поверхностей ион-
ных диффузных атмосфер.
Теория взаимодействия заряженных частиц в растворе
электролита впервые была разработана Б. В. Деряги-
ным (44]. В случае равенства потенциалов сближаемых
поверхностей по величине и знаку между частицами всегда
действуют силы отталкивания.
Приближенные значения энергии ионно-электростати-
ческого взаимодействия (/, в условиях слабого перекры-
тиЯ :\[вой]ных слоев можно найти из следующих выраже-
ний 
[561:
32