и становится меньше се расхода на транспирацию. Сосущая сила
‘корней у разных растений нсодинакова, поэтому величина влаж-
`ности устойчивого 
завядания колеблется в некоторых ` пределах.
` Исследования 
показали, что влажность 
устойчивого ` завядания
` связана с максимальной гигроскопичиостью и для разных почв со-
‚ставляет в среднем 1,5 ее величины,
К физически связанной относят также воду в твердом со-
стоянии, или внутрипочвенный лед. 
При 
понижении
температуры почвы вначале замерзает свободная влага, а затем
— адсорбированная. Гигроскопическая влага 
переходит в лед при
— температуре существенно меныше 0°С. Увеличение объема влаги
при замерзании сказывается на структуре 
почвы. Наблюдается
‘некоторое положительное влияние _ промерзания почвы на ее струк-
туру при незначительном исходном увлажнении и отрицательное—
при избыточном. В последнем случае внутрипочвенный лед разру-
шает микроагрегаты, Из-за разности температур на нижней гра-
нице промерзания отмечастся подток влаги 
Из 
нижних слоев и
образование тонких (иногда толщиной 1—-1,5 см) прослоек льда,
в результате чего могут разрываться корин многолетних растений,
Глубина промерзания почв зависит от многих факторов: клима-
тических условий, механического состава почн, степени исходного
‘увлажнения, близости грунтовых вод.
В промерзшем слое резко 
изменяются — физико-механические
свойства почв: увеличиваются твердость и сопротивленне при об-
работке, Поэтому от скорости оттаивания почвы в весенний период
зависят сроки начала полевых работ, Почва, замерзшая при силь-
ном. исходном увлажненни, практически водонепроницаема, что за-
медляет ее осушение весной в северных избыточно увлажненных
районах.
Свободная влага, в передвижении 
которой _ заметное участие
принимают силы тяжести, подразделяется на капиллярную, грави-
тационную и парообразную. 
Капиллярная влага пнаходится
под действием двух сил: капиллярных, или менисковых, и грави-
лационных. При преобладании первых в почве возникают, как пра-
вило, восходящие 
токи 
влаги, 
в противном
случае 
— инсходящие. При_ равенстве этих сил
образустся некоторое равиовесное состояние,
Высоту подъема воды 
в цилиндрическом
капилляре (рис. 7) находят из равенства дав-
ления под вогиутым мениском 
и противодав-
ления, вызванного массой столба жидкости в
капилляре, отсчитываемом от поверхности во-
ды в чашке, куда опущен капилляр: Р,„ = Р.,
Давление под вогнутым — мениском Р„=%о/В,
тде & — раднус мениска, который зависит от
раднуса 
капилляра г и угла смачивания 0: г==
ВСоз @; а — поверхностное натяжение для
воды на границе жидкой и газообразной фаз. 
рис.. 
7.
Подъем _ поды
. Давление от массы столба жидкости Р, 
=рай, 
в` капилляре,
5—363 
&