С учетом особенностей действительного характера течения реальной жидкости в рабочем колесе основное уравнение лопаст- - ного насоса при осевом подводе имеет вВид Н = Когиз0и В. (30) Особенность струйной теории гидромашин. заключается в том, что обмен энергией между лопастями колеса и потоком оценива- ется по итоговым изменениям кинематики потока от входа до выхода с него вне зависимости от того, каков механизм передачи энергии внутри колеса. По этой причине струйная теория не могла обеспечить рациональных методов расчета колес, вследствие чего их размеры и форма подбирались по аналогам на основе пред- варительной оценки в кинематике потока. Это предопределило появление новой вихревой теории лопастных машин. Ее осново- положником является известный отечественный ученый Н. Е. Жу- ковВсКий. Теория получила название вихревой потому, что она базиру- ется на представлении о механизме силового взаимодействия по- тока с обтекаемым им телом, непосредственно связанном с вихре- образованием в потоке. Основное внимание здесь уделено мехач низму силового и энергетического взаимодействия, количествен- ной оценке действующих при этом сил и механической работы, получаемой при их перемещении. . ° Интенсивность вихревого движения в потоке определяется циркуляцией скорости Г, которая представляет собой работу век- тора скорости : : Г= фи со$ ай5, где © — скорость потока в данной точке; а — угол между век- тором скорости и касательной к контуру в данной точке; 45 — элементарный отрезок контура. Применительно к колесу центробежного насоса циркуляцию на входе можно представить как Г:=длК0и, и на выходе из Ко- леса Г,=длКэ0и, Из полученных выражений можно определить момент скорости на входе и выходе из колеса К,0и,=Г/2л и * 16 Явления называются подобн ристикам одного из них можно простым пересчетом, аналогично ниц измерения к другой. Закон зволяют судить по известным па стного насоса о потоке натурног Моделирование гидродинами ется на геометрическом, кинемат | “ Рис. 1.9. Параллелограммы скоростей на выходе из ра- . бочих колес подобных на- сосов. Геометрическое подобие раб циональность всех соответствую т. е. 2,‚/0,’ = Бэ/б;' = соп5!. Кинематическое подобие пре го, пропорциональность скоросте токов и равенство соответствую параллелограмм скоростей на в насоса и на него наложить тако насоса, то получаем картину, пр добия треугольников можно зап 109/@, == Ор [0р == 92 Скорости переносного движения и›=лО1/60 и Отношение этих скоростей соста шение скоростей в соответствую зить через отношение произве Е . ь