В отдельных случаях, при внезалной остановке аг- регата, может произойти разрыв сллошнвости потока (за пасосом в напорном трубопроводе). Это может слу- читься при остановке роторов агрегата, когда рабочее колесо персстанет подавать воду, а имеющаяся вода будет двигаться в напорном трубопроводе по инерций н при определенных условиях Ввызовст разрыв потока. Достигнув резервуара, вода будет двигаться в обратном направлении и с большой скоростью устремится в 0б- ласть разрыва сплотшности (пониженного давления}, в результате чего произойдет гидравлический удар боль- шой силы, большей, чем Ай == %’2—. По исследованиям ВНИИ Водгео гидравлический удар может достигнуть: Ал== &* РоН а, (20) Е а напор в трубопроводе достигает величины ‚_ Н= Е’Ё’ +-ЗА от 20 где Нст — статический (гсомстрический) напор иасосной стапции ири пнормальной ес работе. Минимальное давление в местах разрыва сплоштости потока может быть равно упругости паров перекачивае- мой жидкости. ` Для предотврашения возрастания давления в трубо- проводе устанавливают пружинные клаланы или гаси- тели гидравлического удара. Эти устройства обесиечи- вают медленное закрытние сечения ‘Груб[)НрОВОДа И СМягГ- чение силы гидравлического удара. За рубежом для борьбы с гидравлическим ударом широкое распростра- вение получили спедиальные конструкции обратных клапанов с замедленной посадкой, достигаемой пряме- нением масляных тормозов, ` $ 8. ПЛАВАНИЕ ТЕЛ В ЖИДКОСТИ: ЗАКОН АРХИМЕДА Рассмотрим тело веёсом @С, плавающес в жидкости (рис. 6). При погружении в жидкость это тело под дей- ствием силы тяжести вытеснит какой-то объем жидко- сти, равный 1У == й, (22) ‚ 16 Насосы и насосные станции уде Е — площадь поперечного сечения плавающсего тела; й — высота слоя вытесненной Жид- коств. Если объем | умножить на удельный вес жидкости }, то мы получам: Р==уЕй, (23) полное гидростатическое давлс- ние жидкости на плавающее тс- ло. Давление Р называют подЪ- емной силой и по законам гидростатики оно наирав- лено по вертикали снизу вверх. Таким образом, подъемная сила равпа вссу жидко- сти, вытеснештюй погруженным в неё телом и направле- па по вертикали спизу вверх (закон Архимеда). За- кон Архимеда положен в оспову теории плавания тел. В теории плавания тел рассматривают основные два положения: плавучесть и остойчивость. Плавучесть — способность тсла плавать в — жЖид- кости, Остойчивость — способность ллавающего тела поз- вращаться в первоначальное положение после удалепия сил, вызвавших отклонение тела (крен). Плавучесть тела зависит от соотношения веса пла- вающего тела С и подъемпой силы Р. Возможны три случая плавания тел в жидкости: С7>Р — тело тонет; С «<Р—-тело плаваст в — полупогруженном — состоя- нии; „С==Р—-тело плавает в погруженном — состоя- Вни. . При воздействии на плавающее тело впсешних снл — ветра, крутого поворота и других сил — тело отклоняет- ся от положения равновесия и дает крен. При прекра- щении действия этих сил тело стремится принять свое первоначальное положение. В плавании тел различают остойчнвое, неостойчивое и безразличное плавание. При остойчивом плавании те- ло возвращается в свое прежнее положение, а при не- остойчивом уже не способно возвратиться в начальное нположение, будет все болыше отклоняться от него и оП- рокниется. На основанин о законов — плавания — тел основано перемещепие и работа плавающих пасосных Станций, Рис. 6. Нлавающее тело. 2 Заказ No 2576 17