7.15. Значения 0 ©) 
при т =1,5
' 
т 
мее ] к 
| 
®
0,00 
0,000 
0,000 
0,000
0:10 
0043 
0041 
0;038
020 
0108 
07105 
0098
0;30 
0180 
0177 
0167
040 
0956 
0254 
0241
0;50 
0;335 
о; 
0817
0;60 
0414 
о; 
0:391
0;70 
0489 
о, 
0459
0;80 
0;554 
о, 
0;516
090 
07601 
ох 
07556
1,00, 
07620 
0571
1,10 
—0,024 
—0;018.
1;20, 
0;112 
—0;080
1;30 
—0;287 
—0;198
140 
—0'583 
—0/385
1;50 
—1'038 
—0;658.
160 
—1’703 
—1,036
170 
—2'635 
—1’538
180 
—3'908 
—2/190
190 
— 51608 
—3,018
200 
—1 838 
—4:051
300 
—96.47 
—36,01
400 
— 5584 
—1581
500 
—2145,0 
—486.2
650 
—5543. 
—1266.
820 
—заы 
— 14561 
—5962
100 
— 175801 
— 54609 
—21165
Решение `уравнений (7.68) н (7.69) аналогично решению уравне-
ния 
(7,67).
едует учитывать, что чем меныше длина расчетных участков,
на которые разбивают поток, тем точнее построение кривых свобод
ной 
поверхности, Если кривые подпора или спада имеют небольшое
падение, 
то решение Чарномского можно 
применять для участков
сравнительно большой длины.
7.3. ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ ПРЫЖОК
В ПРИЗМАТИЧЕСКИХ РУСЛАХ
При переходе от бурного состояния потока к спокойно 
му возни-
кает гидравлический прыжок, зависящий 
от формы русла, уклона
ла, размеров и очертаний сопрягающего сооружения, наличия гаси-
телей и т.д.
Совершенный гидравлический прыжок. Для русл с нулевым или
малым 
уклоном дна 
связь 
между 
сопряженными глубинами выра-
жается осповным уравненнем прыжка:
@:0*/(&01) -- И0 — 90°/ (0) -зФ 
(7.70
8* 
15