Режимы движения жидкостей и зоны сопротивлений. Переход от
одного 
режима движення 
потока к другому происходнт при крити-
ческих значеннях Ве. При увеличении No 
(начальное Кекр) в потоке,
движение которого было ламинарным, возникают отдельные области
турбудентного режима, которые разрастаются, исчезают и появля-
ются снова. При конечном Кекр, во всем 
потоке 
установится турбу-
лентный режим движения [48), то ссть при Ке < ЁУ::в.—ляи‹ииврина
режим движения, Ке > Кекр,— турбулентный, Кекр, < К < Кекр, 
—
переходный. 
‚убах 
круглого сечения ° Кежи ^ 900...1,6* 10%,
Вкр 
^ 2,6. 108...3,6.10°. 
Значение Кс, при превышении 
которого
сопротивление трубопроводов существенно отклоняется от закономер-
ностей _ ламинарного 
движення, 
называют 
критическим 
Ведр=
= УВр Кбкры
Зоны сопротивлений 
разделяют на 
ламинарную-—1, 
переход-
ную--?, гладкостенного сопротивления 
—3, 
доквадратичного сопро-
тивления 
— 4, квадратичного сопротнвления 
—-5.
Для труб круглого сечения при Ке < к"і (Кекр= 
. 
10°...9,3. 10°)
зона сопротивления соответствует ламинарной, пр 2-10°. 
10 <
< Ке < 4. 10? — переходной. Турбулентному движению соответствуют:
3 4 и 5 зоны. Для определення границ зон в трубах с равномерно-
эернистой — шероховатостью 
применимы 
расчетные — зависимости
И. Й. Агроскина:
зона гидравлически гладких труб.
Кекс 27 ((/А)*/?, 
(48)
тде А— высота выступов шероховатости;
зона доквадратичного сопротивления
27 /А)*!? < К < (1914/(У` ХА
‘зона квадратичного сопротивления
Ке > 1914/(У`ха). 
(4.10),
Границы зон сопротивления 
можно определять по графикам
(рис._4.1) [5).
Ламинарный режим движения жидкостей. Напряжение силы тре-
ния между любыми движущимися слоями жидкости равно:
т—=0,бра! ((—0), 
&11)
тде р—плотность жидкости при 
температуре 
потока в движении;
{ ==йда!—-гидравлический уклон, то есть потери напора на единицу
данны 
трубопровода; 
г—раднус трубы; у— расстояние от стенки.
трубы до рассматриваемого слоя жидкости.
Скорости при ламинарном режиме движения определяют по фор-
мулам:
скорость в данном сечении
и=ра! (*—1')/4н), 
(4.12)
где 
р-——дннамическая 
вязкость жидкости при температуре 
потока
4.9)
в движении; у— расстояние от сси трубы до рассматриваемой точки;
максимальная скорость
“тах == РЕ/7°/(4н); 
(4.13)
средняя скорость в поперечном сечении
о== ра/!*/(8н); 
&14)
48