у
.
.
которое вписывают в графу 4 табл. 17.1 вместо
д› н Выполняют второй варнант подсчета. Два
ли три варнанта вычнслений, как это показано!
в табл. 17.1, позволяют установить искомый рас-
ход на конец интервала, который оказывается
равным заданному в предыдущем варнанте расче-
ла; @ = @!
Количество приближений уменьшается, если
для 
расчета 
второго 
приближения 
принимать
ме ау а 0,5 (, - -
Точность _вычислений 
описанным — способом
обычно достаточно высокая и зависнт от точности
Таблица 17.2.
участке 4,9—9,1 км ( == 0,2 н о,
‚625)
тостроения 
кривой 
объемов 
Ф/А#== Р (Фсрю)»
а также величины расчетного интервала времени.
Ог последнего зависит погрешность замены фак-
тического криволинейного хода расходов в пре-
делах интервалов на прямые линии.
`Болышая 
погрешкость 
в` 
подсчете 
`расхода
для 9 часов утра (18,5 вместо 26,8 я3/сек) является
‘следствием `значительного превышения времени
добегания < #5 
2 , (при низких расходах) над
расчетным интервалом времени А{ == 05 4, т. ©.
нарушением одного из указанных выше условий
‘однозначности кривой объемов. Для повышення
точности расчетов при низких `расходах следует:
Графоаналитический расчет движения волны попуска в нижнем бьефе ГЭС на
° 
92 
‚ о0. 
*9 
«2 
МЛАе 
л
УЕ 
ЕНа 
Оа 
ЕВ о 
соОо 
[ 
РУОа 
НЕ]
8001 
44 | 
72 | 
— 
— 
м4 | 
18 | — | 259 
288 | 
288
8 30.| 
252 | 
126 | 
158 | 
5 
1159 
6 | 216 | 24 
19 
| 238 | 
273
900 | 102 
566 | & | 
205 
78 | 
50 | 707 | 
33 
125 | 156 | 
268
1100 | 235 
| 18 | 147 | 47 
8 
542 | 654° 
| 181 | 138° 
|168°| 
178
1130 | 297 — | 113 
| 42 | 
455 | 101 
588 | 718 | 207 | 162 
|202 | 200
12 00 | 135 
675 | 642 | 27 
103 
564 | 684 | 192 | 165° 
|207 | 199
12 30 | 
956 | 478 | 598 | 191 | 86 
490 | 588° 
| 157 | 138 
17% | 169
1800 | 
785 | 
392 | 
49° | 157 | 
70 
420 | 501 | 128 | 12 
|140 | 139
‚или вести эти расчеты при А/ == 1 «, или разделить
рассматриваемый участок на два, что приведег
® сближению значений т и А/.
`Недостатком аналитического способа является
тромоздкость н трудоемкость_ подсчетов,
Графоаналитический способ И. А. Железняка.
Переписав_`уравнение (17.10) в `виде равенства
@— 0,5ои -- ИЛа = А -- 0,5дк — (17.18).
н заменив в нем @у в соответствии © уравнением
(17.13) выражением
дк == 2 (@орь — *Ф
тае 
1
©7 
›
после преобразования получим уравнение балан-
са поды на участке в виде
@/2 -- Ок — 91/2 -- /А ==
М/М -- о; рол 
(17.20)
Для совместного решения уравнений (17.12)
и (17.20) необходимо выше одкозначной крнвой
объемов 1/А# == / (Фр) нанести вспомогатель-
ную 
кривую АМ/АГ+ @;ь 
— 7 (Фр) — см.
рис. 17.3. Порядок вычислений показан на при-
мере расчета движения волны попуска в нижнем
бьефе ГЭС на участке 4,9 
- 91 кл, учитывая,
(17.19)
что однозначной 
кривой 1No/А/ == / (Ф;р) — при
* == 0,2 соответствует ‹ = 
0,625.
`Начнем расчет с 8 часов утра при известном
расходе 
в 
нижнем 
створе 
— @у == 28,8 — м/сек
(см. табл. 17.9). Если этот расход не известен,
но до этого срока в перхием створе продолжие
тельное 
время были 
установившиеся расходы,
можно прииять д == - Для 8 часов по формуле
(17.13) подсчитываем сгаднсшнсша›ч›‹ый расход.
Фсрвл 
== 0,20 
+ 144 + 
0,80 + 28,8 == 25,9 
л /сек,
зная который, по кривой объемов определяем
АМ/А! 
= 
13 м%/сек. 
Затем подсчитываем. @,/2 ==
= 7,2 м“/сек и ду/ == 
144 м/сек. Для ® час.
30 
_мин. 
выписываем 
заданный 
расход 
@,
== 25,2 м®/сек и подсчитываем о.0 == 
15,8 мУ/сек,
Располагая 
исходными данными, определяем
сумму веех слагаемых 
левой 
части уравнения
(17.20) А 
1,6 м /сек..
По указанной сумме слагаемых А и кривым
объемов определяем, чему равно каждое слагаемое:
правой ‚ Части 
уравнения 
(17.20): — 
/А =
== 6 м%/сек, 
Форьк — 24 аб/сок (графы 
7 
н 9
табл. 
17.2). 
Последующие вычисления ` (графы
5, 10 и 11) представляют собой определение ло
Формуле (17.19} искохого расхода в нижием ство-
е ак == 23,8 л“/сек. Аналогичным расчетом опре-
деляотся все расходы в нижнем створе за период _
топуска.
235°