‘уравнения неразрывности: (17.7) При наличии боковой ирнточности @ уравне- Сен-Венана записывают в Виде: ния (17.8) (17.9) В уравнениях (17.6) — (17.9) принято: @ — проекция скорости присоеднняемого притока на основцое направление скорости потока; д — боко- вая приточность в еднинцу времени на единицу длины. `Уравнения Сен-Венана содержат два инер- ционных члена, учитывающих снлы ускорения. @ ду®. Одни. н них -р * др выражает конвективное ускоренне в случае установимшегося неравномер- ду ного движения, а второй % + бр — покальное ‘ускорение, присущее только неустановившемуся лвижению. Уклон трения будет зависеть от степени не- стациомарности _ движения — (его — отличия от ‘установившегося). Степень нестационарности вы- ражается через параметр нестацнонарности Л угр ( —П = 0). Специально выполненными иселедова- мнями доказано, что прн_ малых параметрах не- стацнонарности Гцс < 0,5 потери напора на тре- мие в каждом конкретном створе для каждого ‘данного момента времени. могут определяться по уе {орууле равномерного доижения, . © 0 д Конечным ` результатом _ решения ` уравнени Сен-Венана является получение функций & = = п( Эи @ = [ ( 3), которые представляют исчерпывающую — характеристику — неустановив- шегося движения, При этом следует предусмот- реть возможность получения графика изменения. тлубии & == Ф () и гидрографа расхода @ = ф,(2) для любого заданного створа 5 = я, Если же считать заданиым время {== 4, то необходимо получить мгновенные: продольный профиль пото- а, т.е. й = Ч (3) н график распредсления расхо- ов по длине русла, т. е. @ = \No (5) `Уравнения Сен-Венана представляют собой `снетему нелинейных с переменными коэффициен- тами дифференциальных уравнений в частных. производных гиперболического типа и относятся к разделу` математической физнки. Справедаи- вость их подтверждена многочнеленными наблю- 232 установившегося — движения дениями и экспериментами. Однако ввиду мате матической сложности этих уравнений точное интегрирование их по существу невозможно Для практических расчетов неустановиешего- ся движения воды в открытых руслах существую- ищие многочисленные методы можно условно раз- делить на две группы. К первой группе относят строгие методы, т. ©. методы `численного ннтегрировання уравнений Сен-Венана, реализуемые в основном © помощью цифровых электронных вычнелительных машик ©вМ). Ко второй группе относят упрощенные методы, основанные на каких-либо допущениях (обычно! заменяющих нли упрощающих динамическое уравнение), реализуемые на аналоговых вычисли- лельных машинах или путсм ручного счета, Упрощенные методы` возникли исторически. раныше, При ограниченности и низкой точности исходной ннформации о расходах воды и гидрае- лико-морфометрических характеристиках водото- ка онн дают удовлетворительные результаты. В то же время внедрение в практику инженер- цых расчетов ЭВМ. позволяет решать`уравнення Сен-Венана без их какого-лнбо упрощения, н усложняя при этом сам’ расчет. Эти. новые или, как_их называют, «строгие» методы постепенно заменяют упрощенные при решении большинства инженерных задач. Ведущее место в разработке таких методов принадлежнт Институту гидроди- намики СО АН СССР. В настоящее время строгие методы разработа- ны для практической реализации прн расчетах паводков, половодий и попусков в реках, движе- ния ливневых (дождевых) вод в искусственных руслах, переходных процессах в Ороснтельных каналах с автоматическим регулированием оодо- подачи и т. п. В качестве практических задач в данном спра- вочнике - рассмотрены: — упрощенные — способы расчетов движения воды в реках; расчет неуста- новившегося движения лнвневых вод © помощыю. ЭВМ, & 17.2, Упрощенные способы расчетов движения воды в реках Упрощенные расчеты движения. воды в реках основаны на решении уравнения баланса воды на участке _ реки 90% — СЕЛ 2 А где Фа н Ф Фн и дк, у и М, — соответственно расходы на верхней и нижней границах участка и объемы воды на начало и конец расчетного нитервала__Аё. ‘равнепне (17.10) является уравненнем не- разрывности (17.7), преобразованным примени- н -- дк аан ‚ (17.10)