импульсом, но н субстанцией (или теплом). Тур-
булентный обмен осуществляется Двумя основ-
ными способами:
посредством обычного турбулентного обмена,
при котором через некоторую условную поверх=
ность раздела переносится тепло н содержащиеся:
в жидкости субстанции (растворенные соли, озве-
шенные механические примеси);
с 
помощью 
процесса 
вовлечения 
жидкости
из_слоя, имеющего 
менышие скорости, 
в слой
© большими скоростями.
Турбулентный обмен может осуществляться
н 
в 
случае, 
когда 
скорости 
Обоих — слоев
одинаковы.
5
ЭОЛИ 
са 
5 
о 
2
я
Рис. 155
`Механизм вовлечения однородных жидкостей
изучен и подробно рассмотрен А. Таунсендом.
Согласно А. 
Таунсенду вовлечение нетурбулент-
й неподвижной жидкости: п турбулентиую за-
топленную струю осуществляется за счет переноса
крупномасштабных _ вихрей. 
В 
стратифициро-
ванных двухелойных потохах процесс ворлече-
ния За счет крупномасштабных вихрей стабили-
„зирустся действием. архимедовых сил, однако
поддерживается в результате процесса обрушений
коротких_неустойчивых внутренних. воли.
Скорость возлечения потоком жидкости верх-
мего слоя неподвижной жидкости нижнего слоя
определяется [185]. зависимостью
@ (Улл,)
у— 
.
Соглаено _ исследованиям Р. Коха 
коэффи-
циепт вовлечения может быть аппроксимирова!
2 
15
Е0
1ОБ
(15.44)
No в = 0,075
222
При 
В!= 
0 
коэффицнент , принимает
значения приведенной скорости.вовлечеция_для
однородной жидкости, равной 0,075. При В
=0,85, = 0.
Следует заметить, что предельные эначения
ВЕ (& == 0,85 и В! == 0) практически совпадают
© численныхи значениями 
у == 0,9 
н Вн2
== 0,015), полученными в работе [176].
Йеитраль
соруя.
ы
ю°
Рис. 15.6
`Наиболее часто в инженерных расчетах ис-
пользуются экспериментальные данные Т. Элли-
сона, Д. Тэрмера [180] н К Лофконста [186},
обобщенные Г. Линем и А. Уидлоком 
в виде.
зависимости ; 
== ; (Вг'у) (рис.. 15.0). Следует
заметить, 
что 
в 
известных 
мам 
исследованиях
{180), [186] условие. стационарности не соблида-
лось’и замеры проводились в течение коротких
промежутковвремени, — поэтому — зависимости
(15.46) и 7 = ; (Ег (рис. 15.7) могут рас-
сматриваться как приближенные.
В большинстве полуэмпирических теорий по.
замыканию систем днфференциальных уравнений
(15.1) — (15.3) используется концепция 
Я. Бусск-
неска, согласно которой потоки импульса н тепда
(субстанции) формально представляются. в таком.
же виде, как молекулярные потоки. Вводимые
при этом коэффициенты характеризуют уже не.
физические свойства жидкости, а статистические
саойства пульсационного движения.