1Ш!. Движенке с преобладаннем нерегуляр-
ных длинных воли:
Реи < В < Еа 
77 800. — 
(15.30)
1/. Движение с преобладанием коротких не-
устойчивых.воли:
Рар < Р < Роруу 
2 1650
У. Турбудентное перемешивание:
Е> Быду -
.На графике рис. 15.2 приведены 
кривые, раз=
‘деляющие область`плоскости. Ве = / (Е 
н
зопы, характеризующиеся той или другой формой
лвижения,
С позиции теории малых возмущений нарушк
ние устойчивости. двухслойной системы: жидкос-
тей происходит при Ё >> Ё ц Формы движения
1И1 и 1У являются неустойчивыми, поэтому они
могут существовать только_ при: постоянной. под-
качке турбулентной энергии извне, При отсутст-
вин подкачки энергии 
(чапример, при ветровом
тодействии, наличин водоворотных зон и т д.)
движение разноплотностных жидкостей стремится:
к устойчивым. формам движения в результате
‘увлечения одной Жидкости другой и уменьшения:
поперечного сдвига скорости.
`На устойчивости двухелойной енстемы эжид-
костей сказывается «предыстория» потока, кото-
рал_не учитывается ни формулой. (15.96), — ни
{15.27). Во псяком случае численные ‘значения
‘уи. получены без учета этого эффекта
`При оценке устойчивости течений с 
химиче-
ской стратификацией нельзя отдать предпочтение:
и (15,26), эни (15.27): 
они. дают близкие резуль=
таты, Для течений с температурной стратифика-
цией формула (15.27) более точна, так как она.
‘учитывает неодиородность жидкости по вязкости+
`Условия поддерживания незатухающей тур-
Сулентности 
в стратифицированных — течениях,
как 
правяао, определяются из уравиения балан^
са турбулентной_ энергии. двумерного стратифи-
ированного ‚ 
потока:
(15.31)
(15.32)
— д 
да — ди, 
урлтийн
’“‘“*%‚"”Ті от М + (15.33)
Согласно неследованням Т. Эллисона [180]
. 
Таунсевда [178] я С. Эрия [178] условия под-
лержания: незатухающей турбулентности `опре-
деляются 
единственным параметром 
— динами-
ческим числом Ричардсона. В работе [176] иссле-
ловались уравнения вторых корреляционных мо-
ментов.и`показано, что помимо динамического
числа Ричардсона необходимо учнтывать турбу-
лентное н локалькое числа Рейнольдса, а также.
турбулентное чнело Прандгая.
С. Эрия 178 представил Кр в виде:
ааы
Л 
(5.34)
Принимая - —==сопё, на основе теории. подо-
бия Монина — ббухова [31), С. Эрия рекомен-
дует. принимать В/р = 0,15 5 0.
‚По . Эллисону |180] 1ар 250 15; по А. Таун-
сенду [177] В1р < 0,5. Согласно исследованням
В. М. Ляткера, условие поддержания незату-
хающей турбудентиости в водотоках: Вкр 0.
‚Для определения условий возникновения тур-
буленткости 
(или. 
существования 
устойчивОГО
расслоения) и условий. поддержания`незатухаю-
щей турбулентиости (или нейтральной стратифи-
кацин) в работе [176} исследованы уравиения
вторых моментов (15.7) — (15.8).
‘ритическое 
условне 
потери _ устойчивости
двухслойного расслоеиня определяется. такими
зависимостями [1761:
Рг -> со; Вед -> Керкру *
ь, К, -|- , Кея -- 64
®
`Как следует из исследований [176], параметр`
устойчнвости Р 
5 500 соответствует Вр 
2
=20,9. 
По Р. Коху В! > 0,85 . соответствует
условию, при котором отсутствует массообмен,
между . слоями.
Критическое `условне 
незатухающей турбу-
лентиости. соответствует таким зависимостям:
К; -> Ведду 22 10;
Вкр ==
Ргу-х 1,0; — Код - Кедури 7= 30;
Ке -> Кеддр 
2 10%
а Вер-+- аь Кв -- в; Кедтна,
рн = 
2 Ке? (а, Кед -- ).
=0,015. 
(15.36)
Особый практический интерес представляют
вопросы, связанные с влияннем на устойчивость
стратифицированных течений внешиих источни-
ков возмущения (ветровых волн, различного рода
препятствий, водоворотных плановых и верти-
2= 0,9. (15.35).
аао 
аоаа