‚По Г. Келегану [184],
внутреннях волн,. форх
паотности, выражается:
о 
)‚„
‘условие неустойчивости
ующихся в зоне скачка
кКе,кр == 0,178, (15.
.25) нередко выражают в виде:.
ке* = Ве/ег. 
(15.26)
м
л
!
оАВ 
ЭУОО та 
@
Рис. 15.2
7 
8 
оку0°
‚ _ Зависимости (15.25) н (15.26) не учитывают
ээменения вязкости в нертикальном направлении.
Для химической стратификации этим изменением.
ожно пренебречь. При температурной же стра-
тификации вязкость изменяется с глубиной пото-
ка весьма существенно. Следовательно, примене-
ние зависимостей (15,95) и (15.26) правомерно для
чечений с химической стратификацией,
`На основе линейной теории малых возмущений
в работе [ 176 показано, что условие роста во вре-
менн малых возмущений в слое раздела (в зоне
максимальных граднентов плотности) может быть
оредставлено следующей зависимостью:
АУбд, 
(АИ)
6еа-Рооь 
Ар
@1 Р Ро. 
ой
6
=г(:‚/‚#. у.,‹’р). 
(15.27)
‘Численные значения параметра устойчивости
К, (Вг'0)° — определелы — Эмпирически.
(рис. 
15.2). 
При 
этом схема течения: соответство-
вала_ 
случаю, 
движения 
нагретой 
воды (Г
== 15 -55° ©) над неподвижным. объемом более
холодной воды () == 
10 -+- 50° С) при. соблюде-
иии условий прямой стратификации для двумер-
лого’потока»
153
К 
напболее ` характерным 
формам 
течений
в слое раздела следует отнести (рис. 15.3):
1, 
Ламинарное течение, пределы` существова-
ния которого определяются:
ВедЕго 
ЕАр 150. — (15.28)
П. Движение с ` регулярными
внутрейними.волнами?
е < Р < ур 2 500
‘устойчивыми
(15.29)
219