ИБ (15.11)
` (5.19)
’_Г„,ы. 
(15.13)
После приведения 
уравнений (15.7), (15.8)
к безразмерному виду © учетом аппроксимаций
(15.9) — (15.18) появляются безразмерные комп-
лексы:
чурбулентное число Рейнольдса Вед:
У,
н
локальное 
число 
Рейнольдса, впервые 
вве-
денное . Г, Лойцянским:
д4
ТЕ,
В 
054
я
В: = 
: 
(15.15)
дичамическое число Ричардеона В
ВГ 
= 
В 
(15.16)
локальное` число Ричардсона В!
«ЗЕСТоВ)
д
В= 
— В 8 
(15.17)
"Таким образом, в общем случае 
с учетом. пре-
дыстории, потока_для стратифицированных тече-
ний необходнмо принимать во вкимание следую-
шне критерии: подобия
интегральные: Кс, Р7;
локальные: В!, В!, Кед, К;
`Динамическое и локальное числа Ричардеона
связаны. соотношеннем
$ 
Ре; = ВИК!. 
(15.18)
‚Для стратифицированных потоков с горизон-
тальной статистической однородностью и постоян-
ными` 
пертикальными турбулентиыми. 
потоками
импульса и субстаиции (вли тепла) введен важ-
ный`параметр, имеющий размерность длины
характеризующий степень устойчивости страти-
фицированных потоков.
Этот параметр в литературе носит назвам
масштаба 
Монина — Обухова [31| и выражаетс/
(15.19)
218
В этом случае характеристики стратифициро-
ванного потока выражаются 
через 
уннверсаль=
ные функции 
безразмерной 
высоты 
& == Жа/Г;
%“‘‚ 
аЁ 
(15.20)
86 ©: 
(15.21)
@6 — д80
С учетом. завнснмостей (15.20) и (15.21) о-
калькое н динамические чиела Ричардсона могут
быть. представлены:
©®
-а !
!
&© 
°
(15.22)
(15.23)
$ 15.3. Устойчивость
стретифицирсванных течений
Проблема устойчивости стратифицированных
течений включает три 
самостоятельные задачи?
1, Определение условий, 
при которых возни*
кает турбулентность в области позерхности разде-
ла 
разноплотностных — потоков. 
Эти 
условия
определяют 
потерю 
устойчивости 
`двухслойной
снетемы жидкостей-
2. Оценка условий, необходимых для поддер-
жання незатухающей ‘турбулентности в исодно-
родном по плотности (в`вертикальном направле-
нин) потоке жидкости
З. Исследование влияния 
внешних возмуще-
ий 
ма 
устойчивость стратифицированных 
те-
чений,
Для понимания механизма разрушения двух-
слойной системы жидкостей рассхотрим процесс
взаимодействия приводного слоя атхосферы 
и
приповерхностного слоя водоема, которые пред-
ставляот собой частный случай двухслойной_ си-
стемы. жидкостей © %‘і; й
Когда ветер дует вдоль свободной поверхности
водоема, то Возникают касательные напряжения:
трения ак мепосредственно из-за напряжения
на поверхности 
раздела воздух 
— пода, так 
и
косвенным. образом из-за 
потери импульса по-
верхностными волнами в результате таких про-
цессов, как опрокидывание» воли. Таков в общих
чертах ` механизм 
порождения 
турбулентности
в зопе 
поверхности раздела двухслойной системы
жидкостей.
Г. Джефрие [182] приводит следующую фор-
мулу для опредсления условий потери устойчи-
вости поверхностных волн под действием ветра:
о 
\'
(«-)
т 
а 
д,5 = 0,215. (15.24)