кают центробежные силы, действие которых на турбулентность во многом аналогичио действию. ‘архимедовых сил в стратифицированных потоках. При пряхой стратяфикации, когда плотность жидкости © глубиной увеличивается, пульсацион- лое перемещение «тяжелой» частицы.вверх, вы званное действием турбулентпости, тормозится силой тяжести, и энергия турбулентности пере- ходит в потенциальную энергию положения. Аналогично происходнт стабилизация энергии турбулентности при перемещенни «легкой» части- цы вниз в среду с большей плотностью. Таким ‘образом, при прямой стратификации. возникают ‘условия’ для подавления турбудентиости. А Рис. При обратной стратлфикации запас турбулсит- ной энергии ке только не уменьшается, а, на0бо0- рот, увеличивается а счет вертикальных конвек- тивных течений. Вопросы, связанные е обратной стратификанней, не рассматриваются в справоч- нике, так как ‘исследования этого течения не нашли еще своего практического приложения в гидротехнике. В условнях прямой стратификации при опре- деленных градкентах скорости и плотности, а так- же запасе энергин турбулентности формируются области: вязкого течения, которые разделяют зоны развитого турбулентного ‘течения. Эти области нередко называют слоями скачка. пдотноста, а для температурной — стратифика- пн — тержоклинали.. Следует оговорить неко- торую. неточность такого определения. Толщина термоклина, нли слоя скачка плотиости, намного тревосходит, как правило, толщину слоя вязкого течения, При тидродинамическом плотностном расслое- нни (ври наличнн слоя вязкого течения) слой раздела го своей толщине отосительно невелик. Это позволяет рассматривать движение двух не: ‘однородных по плотности жидкостей по двухслой- зой_схеме. Эти жидкости разделены нё слоем. раздела, а поверхностью, что, строго. говоря, правомерно лишь только для месмешивающихся жндкостей.. В зависнмости от величины локальных гра- диентов скорости и плотности статически.устой- чивые стратифицировалные течения делят на два основных класса: 1) течение с непрерывным изменением плот- ности по глубине; 9) двухслойные (в общем случае — много- слойные) течения с разрывом. плотности на по- верхности раздела, 'На рие. 151 приведены схемы двухслойного! течения: в случае разрыва скорости н плотности на поверхности раздела (рис. 15.1, а) н с иепре- рывным ‚ изменением — плотности’ и СКорости, (фие. 15.1, 6). На рис. 15.1, 6; 1-—2 — дниамиче- 151 ский нограничный сдой раздела (елоЙ сдоига скорости); 8-—4 — пязкий слой раздела; 5-—6 — ‚диффузнонный слой раздела; /—=8 — зона тУр- булентного течения; 2—4 — ламинарная спутйая: струя. Обзоры о стратифицированным приводятся в П1 131 ПВЭ). В связи с тем, что стратифицированные тече- иия_ представляют сравнительно новый раздел гидравлики, онн имеют свои специфические услов- ные обозначения, которые выделены сахостоя- тельно в справочнике и приводятся ниже (кроме общепринятых). Индексы: подстрочные нидсксы «0», «1»,_ ер «ос» соответстветно — обозначают иижний слой, верхний слой, поверхность раздела, невозму= щенный поток, а скр» и л» — соотВетственко! критические и’ нейтральные условия. Геометрические _размеры: х; — декартова си- стема координат, в которых ось х, совпадает © ос- новным направленнем потока; ось х — поперец- ная координата; ось ха направлена вертикаль» о вверх; Лух — высота окна селективного. водозабора; / — толщина верхиего слоя; йо — толщица нижнего слоя; АЛ — расстояние от поверхности раздела до окна водозабора по вертикали; течениям, 215