закон. распределения скорости Шлихтинга_ для
получення 
расчетных 
завнеимостей 
струйных
пограничных слоев, формирующихся при сопря-
эженин_ 
полубесконечных встречных 
н СПутных
потоков.
"Табл. 14.3 содержит исходные уравнения ©
граничными условиями, формулы преобразования
н автомодельные решення ддя линейного и осе-
симметричного источииков. Для замыкания урав-
цений _ использовацы теорин Прапдтля, Тейлора,
Пранделя — Трубчикова н Рейхардта. Расчетные
зависимости, получениые для источников, приме-
нимы. при определении параметров течения в ос-
новном. участке струи. конечных размеров-
В табл. 14.4 
представлены расчетные зависи-
мости для течений в следах за обтекаемыми тела-
ми. Метод расчета Г. Н. Абрамовича позволяет
не только рассчитать параметры течения на боль-
ом удалении от тела (х Э» 100%), но и произвес-
ти оценки размеров циркуляционной зоны, фор-
мирующейся мепосредстнейно за телом. Для рас-
чета’ необходимо располагать значением коэффи-
циента лобового сопротивления тела, Например,
для цилиндра сх 
1,32..
Г. Н, Абрамович |161 ] разработал полуэмпи-
рический 
метод 
расчета 
турбулентных ` струй
за соплами конечных размеров, который приме-
эим как дя основцого участка, так и для началь-
ного н псреходного участков струи. Выбор фор-
мул преобразования: п = ИЙ
и
ного участка л $ = /Ь — дая основного. участка
тозволяет промзводить расчет пачального н ос-
новного участков с единой позиции автомодель»
чого пограничного слол, В табл. 14.5 представ-
лены полуэмпирические зависимости дая расчета
основных характериетик. турбулентной_ нестра-
тифицированной нензотермической струм в спут-
ой потоке. Сопоставленне © опытными данными
<видетельствует, что применение полуэмпириче-
‚ скихлеорий оправдано для расчета турбулентных
струй н. полузмпирические методы расчета когут
‚Сыть использованы в инженерных расчетах то-
чений 
за одовыусками в _неограниченное про-
странство. 
Расчет 
течений 
за 
нодовылусками
в ограниченное пространство пе может быть ос
нован 
на предподоженни об - автомодельности
течений 
н требует специального 
рассмотрения.
— для началь:
& 14.5. Турбулентные плавучие струм
в стратифицированных средах
В табл. 14.6 представлены схемы плавучнх
турбулентных струй © малым начальным импуль-
сом в неподвижной линейно-стратифицированной.
среде и 
в сносящем потоке. 
Если начальный
импулье 
настолько - существенен, 
«то — Можно
прейебречь 
силами 
плавучести 
по 
сравненню
© 
свлами 
инериии, 
используются — Зависи-
мости, 
приведенные ® табл. 14.5 для 
расчета
210 
З 
й
плавучих струй. Если же начальный импульс
ке преобладает вад сидами плавучести во всей
области потока, то образуется так называемый
«факсл».
Существующая 
в 
настоящее 
время 
теория
турбулентных плавучих струй основывается на
следующих — предположениях: _ рассматривается
стацнонарное течение; используется приближе-
нне пограничного слоя; применяется концейция
Я. Буссинеска; принимается аффинное подобие
скорости н концентрации примеси,
Чаще всего профили скорости н концентрации
аппроксимируются 
гауссовой 
кривой 
ошибок.
Параметром, — характеризующим — взаимиое
влняние 
сил инериии и плавучести, является:
Р 
ы
е
еер
‚Дид лурбужнтной струя Е + оо, для фанело
Ето - 0. В реальных условнях непосредственно.
за соплом влиянне ннерции является доминирую-
щим, а на некотором удалении от сопла 
домини-
руют силы плавучести,
`Роль каждого из этих эффектов на различных
расстояниях от начального сечения определяется:
(14.16)
Ег = 
(14.17)
Параметр, определяющий плотностную стра-
тификацию окружающей среды,
в 
м 
4р
о = —- 
(М8)
6— рыстобй
тде индекс «*» определяет положение 
начального
`участка струи или стабилизированного сечения,
распределение скорости и концентрации примеси
в котором может быть рассчитано по - методу
Г. Н, Абраковича,
Осковной - участок ` турбулентной . плавуче
струи разграничивают условно на области поло-
ительного н отрицатеьного вовлечения, _ кото-
рые разделяются равновесным уровнем ху. Под`
действием инериии сил. плавучести струя 
подни-
мается до своего предельного уровия х 
а затем
начинает опускаться. 
В определенной области
происходит взаиходействие противололожно на-
правленных потоков жидкости, в результате чего
формирустся «колоколообразное» облако, которое
растекается в периферийном направлении от оси.
струи и образует промежуточный слой.
В 
табл. 
14.6 
представлены ` нитегральные
воотношения сохрансния расхода и примеси с 
уче-
том вовлечения, количества движения массовых
сил, определяющих действие 
плавучести. Эти
уравнения 
решены и результаты решения ля
зоны — положительного 
вовлечения _ графически
представлены на 
рис. 1410 
Скорость на _ оси