Эмпирические коэффициенты, как 
правило,
‚ содержатся в полуэмпирических соотношениях,
‹вязывающих касательные напряжения и потоки
` телла 
© параметрами осредненного 
движения.
— Часто эмпирические козффициенты выступают
в 
ролн 
коэффициентов 
пропорциональности,
‚ вводимых при принятии тех или_иных предполо-
‚ жеинй полузмпирических теорий.
— 
Определение автоходельности включает ги-
потезу подобия, т. е. предположение, что во всех:
топеречных сечениях струйного течения. имеют
` иесто аффинные (подобные) профили скорости.
н Концентраций различного рода примесей_или
‚ температуры, . © при соответствующем выборе
масштабов линейных, кинематических характе-
ристик и концентраций примесей удается норми-
` гозанные профили для каждой субстанции при-
‚ оести к единому виду независимо от выбранного
сченйя струн. Как правило, принимается в пер-
ом приближении, что примесь пеконсервативна.
К числу важнейших автомодельных струйных
чучений 
отчосятся: 
зона смешения полубеско-
чечных однородных потоков, истечение из лине!
ного. или_ точечного. сточников,
— 
Некоторые 
виды 
турбулентных — струйных
течений являются лишь приближенно автожо-
лельными. Это — плоские осесимметричные сле-
л на таком удалении ог обтекаемых тел, где де-
нцг скорости мал по сравнению со скоростыю
‘невозмущенного потока.
Сложные течения струй за соплами конечных
` размеров. удается рассматривать автомодельным.
лутем при помощи специального выбора раздич=
ных маештабов длин, скоростей и субстанций на
участках струи и принятия тех или иных допу-
‚ Цн
Основные ` положения _ механики 
сплошных
сред в данном случае предусматривают формиро-
мине уравнений сохранения массы, 
импудьса,
`субстанций или эпергии со своими. 
граничными
условиями.
`Уравнения сохранення могут быть записаны.
'в дифференциальной форме:
— (1411)
д
р 
(412)
(14.13)
ди. 
д0
ТЕНар 
8
`нлн в вшде интегральных уравнений, полученных
В. В. Голубевым |167|:
ь
»‘%— еца — аето уа
ыы
ь
УО
_\ (а 
— шй) ау —
ё
@+ “
е
—мга-..._{ ';” 
еа (14.14)
ё
где 
/ 
= 
0 
соответствует — плоской задаче; 
/ =
— осесимметричной ` задаче; & == 0 1 2, -
ой
При 
& == 0 выражение (14.14) приводнтся к
интегральному уравнению 
количества движення.
Т. Кармана, которое наиболее часто используется
в теории турбулентных струй; пр & == 1 выраже-
нне (14:14) преобразуется. в интегральное урав-
ненно энергии Л. © Лейбензона |167)-
Задавая_профиль скорости каким-либо выра-
жением. типа
РР н.../(%) 
(1415)
и используя одну из полуэмпирических формул.
для касательного напряжения, на основе решения
системы уравнений (14.11), (14.13) или интеграль-
ных 
соотношений 
вида 
(14.14) 
представляется.
возможным 
получить 
распределение скоростей.
как вдодь, так й поперек. струй-
$ 14.4, Турбулентные струм
и следы нестратифицированной
несжимаемой жидкости
В табл. 14.1 приведены расчетные зависимости
‚дя затопленной полубесконечной струи, в основу
которых 
положены 
полузмпирические 
_тсории
Праидтля, _ Тейлора, _ Прандсля 
— Трубчикова
и 
Рейхардта. 
Решенне 
Толмина 
(по 
теории
Прандтля) приводится для пограничного слоя
конечной толщины, а решения 
Гертлера (по тео--
рии 
Прандтля — Трубчикова) 
м. 
Рейхардта —
‚для асимптотического пограничного слоя. 
Диффу-
знонная Задача для пограничного слоя конечных
азнеров решается на ослованни теорхи Тейлора.
‘олщину пограннчного слоя выбирают 
исходя
из прицятого дефицита скорости на его границе
(0,5%; 19% 
5%; 10% от скорости невозмущенного
потока).
`При`расчете нензотермической 
‘струи нестра-
тифицированной эжидкости 
необходимо исполь-
зовать модель Толмина для нахождения кинема-
тических характеристик и теорию Тейлора для:
опредоления поля температур-
"Табл. 14.2 включает расчетные завнсимости
‚для спутных и встречных полубссконечных струй..
Тертлером _ непользована 
теория _ Праидтля —
Трубчикова для замыкания уравнения движения
Рейнольдеа и дано решение для асимптотического
пограничного слоя. Г. Н. Абрамович использовал:
нитегральное уравненке Т. 
Кармана и стелснной:
199