тде р = 
еф — кожффициент `расхода (вначение е
н @ принижаются такие же, как и для свободного
истечения); й; — глубина над сжатым сечением в
затопленном прыжке определяется 
по формуле
А 
А 
АН,
“ _[_2_+ УТ*Т„'"“]"" (12.26)
де коэффициент А иаходнтся п0 зависнмости.
(12.27)
$ 12.5. Сопряжение бьефов
в пространственных условиях
Если ширина русла нижнего бъефа больше
ширины отверстия, Через которое поток поступает
в отводящий канал, сопряжение бьефов рассмат-
ривается в пространственных условнях.
В случае, когда поток на выходе нз отверстия
находится в бурном состоянии, а 
в отВодящем
русле в спокойном. состоянни, 
переход от бур-
ного к спокойному состоянню' пронсходит в виде
`Попижение уровия водыза гщитом Лзпо сравие-
о с глубиной в отводящем канале йс сущест-
‚венио, если й < 2.5 а 
открытие затвора отиоси-
льно мало а < (0,15 -- 0,2) Я. Если об этих
‚ условия не соблюдаются, то расчет можно вести
‚ о формуле
‚ 9= ав УЗа(Но 
— о);
Этой же формулой можно пользоваться _для
упрощенного ‚ 
расчета _ при 
Й == (1,33 
=- 10) а,
принимая коэффициент расхода:
(12.28)
д=а,б+0.5—!:б— у 
(12.29)
Для упрощения решения рекоменлустся поль
` зоваться графиком (рис. 12.10), на котором приве-
дена зависимость величнны @/НА от @/Н для
разных эначений то = Йб/Н-
176
Рис. 12.10
пространственного — гидравлического — прыжка
(фис. 12.11), уравиенне которого по исследова
Рис.
1211
ниям М. З. Абрамова [132] может быть представ-
лено в виде
лы 
== А (У Т- БЕг, — 1), — (12.30)