находящихся на расстоянии Р, менышем, 
чем
длина начального участка (, по следующим дан-
ным:
=— 0,0010 0,003 
0,005 
0,010, 
0,02 
0,029
Кер
а2, 
19° 
1А 
105° 
18 
192 
19,00
$ 4.3. Структура
турбулентного потока, Распределение
осредненных скоростей
При турбулентном режиме движения жилкос-
ти поток разделяется на две, резко отличные по
структуре, области. Непосредственно у’_стенки
трубы. образуется очень тонкая область чнсто
вязкого — движения — Так 
называемый — вязкий
ноделой. Остальная часть потока представляет
собой область мало или почти не зависящую от
вязкости, область полностью. тур&улепгшю дви-
жения, — называемую — турбулентный — ядром.
потока.
В пределах вязкого поделоя динамический
жициспт вязкости р значнтельюю больше
|ицнента турбулентной вязкости ет (4.1) и,
следовательно, касательные напряжения вязкост-
ного трения Значительно больше касательных
напряжений турбулентного _ трення, В турбу-
лентном же ядре потока наблюдается обратная.
картина, при которой касательные папряжения
турбулентного трения во много раз. больше каса-
тельных напряжений вязкостного трения, Т. ©.
©; Э’ р. Конечно, такое разделение потока на две
ее реалнаные области условно и схематично.
действительности влияние вязкости по мере
удаленця от стенки трубы убываст постепенно
и между вязким. подслоем и турбулентным ядром
хожно еще различать лереходную (прожежутов-
ную) область, в которой величины . % нё: ‘;—’;‘
в Формуле (4.1) имеют одинаковый 
порядок.
Введение такой области является необходимым.
при изучении 
тепломассопередачи. 
В 
гидро-
динамике обычно ограннчнваются схемой двух
областей вязкого подслоя и турбулентного ядра.
С учетом изложенного и результатов экспери"
ментальных исследований толщину вязкого под“
слоя определяют по формуле
б= 
уе
Гя
тде No — безразмерное число, 
принимаемое ‚ по
‚данным Никурадае н других авторов 10,5 -= П1
No — кинематический коэффициент вязкости жид
кости; 
и — величина, 
имеющая _ размерность
скорости и называемая дннамической скоростыю,
мли: скоростью трепия,
(4.21)
‚ 
= И/р 
(#.22)
32
здесь то — 
касательные напряжения на стенках
русла и практически в пределах вязкого подслоя;
р — плотность _ жидкости-
С учетом формул (4.6), (4.21) н (4.29) и при
среднем. значении 
М == 10,6 толщина вязкого
подслоя.
30р
Ке / *
Ур 
а
тде Ке =— — число Рейнольдса; ® — гндрав-
6
(4.23)
лический _ коэффициент
трубы.
В пределах вязкого подслоя осредненные ско-
рости изменяются по линейному закону (рис. 4.3).
трення; _ В — днаметр
‚Вязкий подслой
и
00
Рис. 4.
от нуля у стенки трубы до конечного значения
ма его грацице:
ойИ
цна
(4.24)
тде у — расстояние точки, в которой рассматри-
вается значенне скорости @, от стенки трубы
В турбулентном. ядре потока_распределение
скоростей близко к логарифмическому закону и
определяется по зависихости.
йе и, (5‚75 -ба 
5‚5) . ‚ (&:25)
Закон изменения осредненных скоростей часто.
представляют также в виде дефекта (дефицита)
местной скорости_Д. по формуле
— Чна —Т 
о
. 
х п
где пр — радиус трубы; % — постоянная Прандт.
ля — Кармана (более детальные исследования
показывают, что х зависнт от днаметра трубы).
По данным Ф. А. Шевелева,
ж = 
0,337/0%%,
тде О — днаметр трубы в метрах.
Для анализа закона распределения осред-
мненных скоростей обычно принимают ж = 0,4,
тогда
(4.26)
(4.27)
д 8 5‚751д%_ 
(4:28)