ах — максимальная скорость в живом сечения.
(по оси трубы), определяемая 
по формуле
оо
& 
-
я 
‘тох "° О
Касательные напряжения по сеченню трубы
распределяются 
по 
— закону 
— прямой — лишии.
н 4, )
&:10)
= ()г 
«)
Рие. 41
Касательные напряжения у стенки трубы т
зависит от вязкости, средней по сочению. скорости
диаметра 
трубы 
и 
определяются по формуле
(4.12)
Гн. рспределении. 
скоростей 
„по формуле
(4.9) коэффициент кннетической энергин @ == 
2,0,
а средняя скорость в живом сочении И =
С учетом этого.
ч== 20 (1 — 7/г 
(4.13)
Так как скорость у стенки трубы (при / =5 /)
и 
== , то гидравлический коэффициент трения.
ме зависит от шероховатости стенок, а_ Зависнт
›только от числа 
Рейнольдса и определяется по
формуле.
“а
% = 64/No. 
(4.14)
С учетом этого потери мапора о длине при
‘ламинарном режиме
—И 
(4.15)
Особенностью ламинарного режима движения:
является то, что потери напора. по длине_прлло
пропорциональны. вязкости. эсидкости. и средней
скорости в первой степени и не зависят. от. шёро-
ховатости. , следовательно, материала стенок
трубы,
`При известиом расходе @ потери напора
40,7\.
и= 
Эр 
@. 
416)
Пропускная 
способность 
трубопровода при.
ламцнарном „режиме 
©. 
учетом. того, что М
М — Н, (Н, н Н, — пьезометрические _ нал
ры в начале и конпе трубопровода) определится
по следующей зависимости:
— 0,0245ер*
ы 
УГ
Приведенные выше зависимости для ламинар-
ного _ движения _ (4.10)—(4.17) _ справедливы — в
случас, если распределение 
скоростей по сеченню.
подчиняется параболическому закону (4-9). Одна-
ко опыты. показывают, что при входе в трубопро-
од распределение скоростей равномерно, а затем
постепенно, лишь 
на 
некотором 
расстоянин от
входа, оно становится параболическим (рис. 4.9).
Это _ расстоянне,_ 
называется _ начальным
участком, Теоретически длниа начального
‘участка бесконечна, о практически распределе-
нне скоростей, близкое к теоретическому, насту-
пает на конечном расстоянин, Наприхер, по’дай-
ным Шиллера даниа пачального участка
1„ == 0,0290Ве. 
(4.18),
Гидравлический уклон на начальном участке
больше, 
чем па остальной части трубы. Эо нсоб-
ходихо`учитывать при определении_потерь напо-
ра. 
Для КОЁП‘П‹ПХ труб длиной 1 © 1, (4.18) по
ланиым Н, З. Френкеля гидравлический коэффи-
цнент: трения
(Н, — Ну. — &17)
» = К, 
(4.19)
`Значения коэффициента 
В` принимаются по
следующим — данным:
{- 
0,0095 0,005 0,010 0,015 0,025 0,029
Эке
6 
190 
105 
89 
80 
72
Ч
69,5
Рис. 4.2
Если длина трубы {>> , то потери напора
З2у 
кер
м 
/‹ТИ(' +т). 
(4.20)
Если даина трубы { >> 0,05Жей, 
то 
величи-
ной % в формуле (4.20) можно пренебречь
ввиду ее относительной малости и расчет сводится
к пользованию формулами (4.15) или (4.7) с уче-
том (4.14). 
х
Коэффициент кинетической энергии @ в ура!
ненни Бернулли может быть приият для сечени
3