на всей длине рассматриваемого участка потока.
Местные сопротиваения характеризуются резким
изменением конфигурации живого сечения пото-
ка. В соответствии © этим н потери энергин (напо-
‚ра) делятся на потери по длине и местные потери.
$ 41 Сопротивленяя по длине.
Касательные напряжения
при равномерном движении воды.
Потери напора по длине
"Теоретическое и экспериментальное изучение
сопротивлений 
и 
потерь энергии 
(напора) 
по.
дянце проводнтся в условиях равномерного ден-
жения. 
Сиы трения по длине, отнесенные к еди-
нице 
площади, 
называются 
касательными 
на-
пряженияли. Касательные напряжения в любой
чочке потока Жидкости характеризуются зави-
‘симостью
41
где. : — динамический козффициент вязкости;
&; — коэффиинент турбулентиой вязкости, зави*
сящий от пульсационной составляющей скорости,
й, 
(4.2)
аф р — пульсалионные составяющие скорости
а
по есям # 
н ; °° — Граднент ` осредненной
скорости в сечении, перпендикулярном
‚лению движения.
При различных режимах движения н иа раз-
ном расстоянин от стенок русла влияние каждого
аз 9-х ченов правой части уравения (4.1) прояв-
‘ляется по-разному. При ламинарном режиме дви-
жения практически. отсутетвуют пудьсации ско-
рости (ет == 0) н касатсльные напряжения зави-
сят от вязкости жидкости и граднента скорости,
о не зависят от шероховатости стенок `русла,
При турбулентном режиме движения в потоке
лозникают пульсации скорости, в результате чего
создаются дополнительные касательные напря-
маправ-
аи
жения || ‚‚717), которые обычно болыше касатель-
«
По мере увсличения чисел Рейнольдса е пуль-
сации скорости. возрастают, влиянно вязкости
жидкости на касательные напряжения стаповит-
сл незначительным. Коэффициент турбулентной
вязкости ёг при этом значительно больше коэф-
фициента Динамической вязкости 6 и касатель-
ные напряжения зарисят в основном от турбу-
лентных пульсаций.
30
При равномерном движении, согласно зави 
-
симостям (3.33) и (3.35), гидравлический уклон
равен пьезометрическому
&= 
@
Выражение (4.3) называстся основным. урав-
нением 
равномерного 
`двизжения, 
при 
котором
б = М. 
4)
Зависнмость _ пьезометрического _ уклона _ от
касательных напряжений на стенках русла %а мо-
жет быть представдена в виде
(4.5)
где _& — гидравлический `радиус.
Зависимость (4.5) также называют основным
уравнением. равномерного движения,
Касательные напряжения на стенках `русла
определяются по эмпирической формуле.
^
т 
= р- , 
(4.6)
Р 
(
где й — 
гидравлический _ коэффициент — трения.
Потерн напора (энергии) по данне в трубах
определяются в общем случае по формуле А. Дар-
си — Ю. Вейсбаха
(4.7)
м 
жг’.
З
тде ! — длина трубы; О — её днаметр.
Гидравлический коэффициент трения & заеи-
сит от касательного напряження. Касательные
напряжения, в свою очередь, зависят от вязкости
жидкости, входящей в формулу числа Рейнольдса
и от турбулентных пульсаций скорости, 
на кото-
рые в основном влияет относительная шерохова-
тость стенок трубы А/О(А — абсолютная высота
выступов шероховатости). Поэтому обычно пред-
ставляют гидраплический коэффициент трения No
в зависимости от чнела Рейнольдса К 
и отчоси-
тельной шероховатости трубы`_ А/0, т. ©.
А = 
/ (К, А/0). 
(4.8)
Влиянне обоих факторов на величниу & раз-
при разных режимах движения.
КТ
$ 4.2. Ламинарный режим движения.
Распределение скоростей
и касательных напряжений по сечению
и потери напора. Начальный участок
При ламинарном режиме движения жидкости
в круглых трубах скорость распределяется п0
сечению согласно параболическому закону (рис.
41 @)
а 
(4.9)
тде г — расстояннеот 
оси трубы до рассматривае-
мой точки в живом сечении; ло -— раднус. трубы;
@а —/о,
“тах.