нения энергии 
и 
представляет энергию, 
отие-
сеиную к единице веса жидкости, подсчитанную.
относительно 
произвольно выбранной 
горизон-
тальшой плоскости (плоскости сравнения). Такая
энергия 
называется 
`идельной 
энерецей потока
(струйки). При этом г -- -@. являстся удельной
потенциальной энергней, состоящей з Энергии
@
положения г и энергии. давления Р., а -5 ( или
о, 
У 
%
е
на тибтоцнйерертих велии
на ууу 
_ 
Выражает собой энергию, затраченную.
на преодоление сопротивлений на пути от сечения
1— 1 о сечения 2 — 2
Корректив 
@ или коэффиииент _ кннетической
энергии 
физически выражает собой отпошени
действительной энергии, подсчитанной по мест-
ным скоростям, к энергии, подсчитанной по сред-:
ней скорости,
При расчетах движения большую роль играст:
также поправочный козффициент (корректи) ео)
Он_является. коэффициентом. количества движ
ния потока, который физически. выражает отио-
зшение 
_действительного 
количества 
движения,
подечитанного о местным 
скоростям, к коли-
честву _ движения, 
чодечитанному по 
средней
скорости,
Законы 
распределения скоростей в 
Живых.
сеченнях нотока пока еще нзучены 
недостаточно
" это Затрудняет определение коррективов @, <,
‘особенно ля турбулентиого режима движения,
На практике обычно для 
_турбулентиых потоков
принимают е == 
| 
и о = 
11 а при_менее точ-
ных расчетах принимают @ == @ == 1, В 
то- 
же
время в отдельных случаях значения Этих_козф-
фициентов могут быть больше — до 2-—2,6 (гид-
равлический 
прыжок, 
турбулептная ‚ фильтра-
ция. н др.).
Для_ламинарного потока_коэффициент кине-
тической энергим потока @; изменяется от 
1 до 2
(в конце начального участка — для оформировае-
лшегося ламинарного режима)..
`Условня применимости уравнения 
Д. 
Бер-
нулли:
лоижение жидкости должно быть установив-
шимея;
Глава 4
‘уравнение справедливо для всего потенциаль-
ного потока_ в 
целом;
‘уравнение справедливо и 
для внхревого дви-
жения, но только для каждой отдельной линии
тока 
и` вихрегой линии;
‘уравненне справедливо только_для сечений ©
плавнонеменяющимся 
_движением, 
хотя 
между`
нкых двшжение ножет бать н резкоззментюСЕх
(рис. З.
ИЙа
3/
Й 
2! 
{
з/
Рис. 3.7
1 — 
участки плавнонзменяющего движения;
Э— 
› — резконзменяющего 
»
уравнение записывается для сечения потока,
но эначения -Р- и г берутся для одной иС той же
точки;
уравнение следует составлять для тех сечений
и его точек, где число нензвестных нанмечышее;
‘уравненне, 
как правило, 
используется сов-
местно с уравнением неразрывности.
Для 
установившегося 
движения 
_уравиенне
неразрывности может быть представлено так:
'для элементарной струйки
® = 0 нн а, = «;,
или иу@оу = 
изаоь, \ 
— (3.36)
аЕ
маы 3е 
--
дая потока жндкости
49
— = 0 
”
а 
или @; = @,,
нли: ®у 
(3.37)
о,
ли —-
®
ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ И ПОТЕРИ ЭНЕРГИИ
ПРИ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ
Потери энергии (напора), входящие в уравне-
нне Д. Бернулли, являются 
следствием 
того,
что 
на` движение жидкости влияют гидравличес-
кне_сопротивления, которые зависят от режима
движения жидкости, формы живого сечения и его
изменения, числа Рейнольдса, характера поверх-
ности: стенок русла.
Гидравлические `сопротивления делятся 
на
сопротивления о длине 
и 
местные сопротив-
ления. 
Сопротивления по длине 
проявляются
29