Режим движения определяется числом Рей-
нольдса:
в 
=
(3.14)
В 
8.15)
тде Кед 
— число Рейнольдса, отиесепное к дна-
метру; Кед 
— число Рейнольда, отнесенное К
гидравлическому радиусу @ (см. & 3.6); И — сред-
няя.в сечении скорость (см. $ 3.).
Характерным признаком даминарного режима
двиякених являстся преобладающее вяняние дей-
стоня сня вязкости, 
Члены урависння Навье —
Стокса 
(3.13) 4, шу у 4, 
выража 
:
6) , Я н С, выражающие свойст
ва инерции (ускорения), весьма малы. и ими мож-
по пренеброчь, 
До тех’ пор 
пока 
инерционные
снлы малы, движенке исключительно 
устойчи-
вое и характеризуется очень малыми эначения»
ми чнсел Рейнольдеа. 
При 
ощутимом - влнянни
инерционных 
сил (числа Рейнольдеа 
растут),
‘устойчивость движения 
становится относитель"
ной. При этом существует определенное чнело
Рейнольдса, 
которое 
называется - критическим.
(оно в общем случае зависнт от граничных ус-
ловий), ниже которого все возмущения будут тач
снться’ 
(уравновешиваться) 
силами 
тяжести м
лвижение будет устойчивым —ламинарным. 
Если
число 
Рейнольдса — выше этого 
критического
значения, 
то 
мнеринонные 
сиды 
превосходят
силы вязкости, которые уже пе в состоянии по-
гаснть возмущения, и движение становится тур-
булентным.
Исходя из такого_понимания турбулентности,
считают, что 
критическое 
чнело 
Рейнольдса
Вкр == 2320 -+-9000 (Ведр = 580 + 500). Если
‚для потока Ке << Ве 
то существует ламинарный
режим движений, если В >> Noеурь то турбудсит-
ный_ 
режим движения имеет различную степень
турбулизации
`Ламинарный режим является нанболее прос-
тым и легко поддается теоретнческому ивучению’
на 
основе 
вышеприведснных 
уравнений, 
Ои
наблюдается 
в тоиких капиллярных трубках,
мапример, 
при движении (фильтрации) 
воды.
в порах групта, при движении крови в кровенос-
ных сосудах, при движенни очень Вязких жид-
костей (нефть, мазут, сахарный сироп и Т. д.).
В гидротехнической и строительной практиках.
(при движении обычной воды) чаще всего имеет
место турбулентный режим движення жидкости,
к‹п;рыіч ‘является более сложным, чем ламинар-
ный.
`При ламинарном режнме. движения эжидкости
скорости изменяются постепенко от нулевых зна-
чений на границах до макснмальных по ос ли
на поверхности. Они полностью характеризуются
‘местной скоростью каждого слоя.
При турбулентном режиме движения частицы
жидкости` перемешиваются между собой, а_ ско-
‘рость в любой точке потока постоянно изменяется
как по направлению, так и по величине (рис. 3.3)-
Это _ явление 
называют 
пульсацней скорости,
"Турбулентное движение по существу является
неустановившимся, но введение понятия 
мест-
ной осредненной скорости позволяет его считать
квазиустановившимся (условно установившимся).
Рис. 3.3
В общем случае (рис. 3.3).
ана-+и, 
(3.16)
эн
и Н
у = й); 
(3.17),
и = &
тде и — местиая скорость в данной точке в дан-
мый момент времени; @ — местнаяосредненная
скорость, которая получается в результате осред-
нення местных скоростей за определенный проме-
жуток времени (от { до 1-- Т) т.е. й = .'7 | «6
!
& — пульсацнонная добавка скорости (со знаком
плюс или минус); верхняя черта над симводом
обозначает операцию осреднения всличии
и= 
анаа
— 
/ Ира
и= 
/ аНа
аа-Е - (,
Следует отметить, что
1 
т
к, 3...1
Н
‚Механизм турбудентиого движения характери-
зуется пеличинам 
ои 
аке
(3.18)
(3.19)
й 
=
, ( (, н
25